Zur Quantentheorie der Spektrallinien etc. 
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schiedenen Verteilungsgesetzen an (die Bezeichnung Dublett etc. 
ist so gewählt, daß die Pendelbahn nicht mitgezählt wird ; die 
auf sie statistisch entfallende Intensität ist in die folgende 
Tabelle nicht aufgenommen): 
Erste Gruppe, typische Verteilung. 
(III) 
Dubl. 2 : 1 
Tripl. 3:2:1 
Quart. 4 : 3 : 2 : 1 
(5) (13) 
3:2 2,5: 1,5, 
4:3:2 3,5: 2,5: 1,5, 
5:4:3:2 4,5 : 3,5 : 2,5 : 1,5. 
Zweite Gruppe, abgeänderter Typus. 
(7) oder (11) 
Dubl. 1 : 1 
Tripl. 1,5 : 2 : 1 
Quart. 2:3:2: 1 
(14) 
0 : 0,5, 
0:1,5: 0,5, 
0:2,5: 1,5: 0,5. 
§ 3. Gültigkeitsgrenzen der typischen Intensitätsverteilung. 
Unsere statistischen Betrachtungen setzen voraus, daß die 
abzuzählenden Bahnen dynamisch möglich sind. Weil wir die 
Pendelbahn im allgemeinen für dynamisch unmöglich erklärten, 
ließen wir sie in der letzten Abzählung bereits fort. In ähn- 
licher Weise hat Bohr das Nichtauftreten der höheren Glieder 
der Balmer-Serie in der Geisler-Röhre und ihr Auftreten (bis 
= 32) in den Spektren der Nebelflecke sehr befriedigend 
begründet. Der Bohrsche Gedanke, den auch Herzfeld 1. c. 
übernimmt, ist der, daß sich die Kreisbahnen von großem 
Radius nur bei großer Verdünnung des Gases ausbilden können, 
sonst aber durch die Größe der freien Weglänge behindert 
werden. 
Auf unsere Feinstruktur von gegebener Quantensumme 
s = w -p w' überträgt sich dieser Gedanke folgendermaßen : 
Wir beschreiben um den Kern als Zentrum eine Kugel vom 
Radius R, welcher der mittleren freien Weglänge entsprechen 
möge. Diese Kugel kann gegenüber dem Bahnsystem unserer 
Feinstruktur dreierlei verschiedene Lagen einnehmen (vgl. Fig. 2): 
