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A. Sommerfeld 
a) Sie kann die am weitesten aus- 
greifende Bahn vollständig umschließen. 
Dann behindert sie keine Bahn unseres 
Systems. 
b) Sie kann einige dieser Bahnen 
schneiden und daher dynamisch unmög- 
lich machen. Die übrigen Bahnen sind 
dann nicht behindert. 
c) Sie kann so liegen, daß sie sogar 
die Kreisbahn ausschließt. Dann sind 
alle Bahnen unserer Feinstruktur dyna- 
misch unmöglich. 
Im Falle c) wird die Intensitätsfrage trivial, indem alle 
Linien verschwinden. Im Falle b) fallen einige Linien aus, 
die Intensität der übrigen ist statistisch bestimmt. Fall a) ist 
die Bedingung für die typische, rein statistische Intensitäts- 
verteilung. 
Zur quantitativen Formulierung erinnern wir an die Glei- 
chungen^) für die große und kleine Achse a und h und für die 
numerische Exzentrizität e einer Kepler-Ellipse unter der Wir- 
kung einer Kernladung (.^ = Ordnungszahl des Elementes): 
Fig. 2 
a = {n-{- n'Y , h = n{n-\- n‘) , 
{n n'Y ' 
Hier bedeutet 
den Radius des ersten Bohrschen Kreises (für n n' = s — 
bei Wasserstoff. Die größte Entfernung des Elektrons vom 
Kern, die Apheldistanz, ist bei irgend einer Kepler-Ellipse: 
l«(‘+]/ '-(DO- 
Ihr Maximalwert wird erreicht für die Pendelbahu (n = 0) 
und beträgt 
9 Ann. d. Phys., 1. c., p. 20 und 21. 
