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A. Sommerfeld 
gliedern zu erwarten). Natürlich ist für die Erfüllung der 
Ungleichung a) und die Möglichkeit der typischen Intensitäts- 
Verteilung nicht die Quantensumme s der Endbahn, sondern 
die größere der Anfangsbahn ausschlaggebend. 
Im Falle b) fragen wir sodann im Anschluß an Gl. (15) 
nach denjenigen Werten von n, für welche die zugehörigen 
Komponenten ausfallen würden. Wir ei'halten sie, indem wir 
in (15) das Zeichen = durch > ersetzen. Dieses sind die 
kleinen Werte 0, 1, 2 , , , von n bis zu einem gewissen durch 
(15) bestimmten Grenzwerte, also die großen Werte s, s- — 1, 
s . — 2 • • • von n'. Wenden wir dieselbe Gleichung auf den 
zweiten Term (Quantensumme r = m m‘) an, so sehen wir, 
daß auch hier die großen Werte r, r — 1, r — 2 • • • von m' 
ausfallen müßten; und zwar würde, da /* > s ist, der Grenz- 
wert für ni\ bis zu dem diese Komponenten unmöglich werden, 
niedriger liegen, als der entsprechende Grenzwert für n‘. 
Deuten wir also diese Grenzwerte durch Überstreichen an, so 
würde sich für die realen Komponenten ergeben 
(16) n' <C n‘, m‘ < wi', ni' <C n‘. 
Diese Bedingung ist durchaus verschieden von derjenigen 
Bedingung 
(16 a) m‘>n\ 
die früher aus den Beobachtungen entnommen und als Quanten- 
ungleichung beschrieben wurde. Wir müssen daher schließen, 
daß die bisherige Betrachtung keine geeignete Grundlage ab- 
gibt für die Frage der ausfallenden Linien und für die tat- 
sächlich beobachteten Abweichungen von der typischen Inten- 
sitätsverteilung, 
In der Tat ist die bisherige Einführung einer Beschrän- 
kung der möglichen Bahnen nur eine von mehreren Möglich- 
keiten, Wir setzten bisher voraus: Alle Bahnen sind möglich, 
die innerhalb einer Kugel vom Radius i? liegen, alle Bahnen 
sind unmöglich, die über diese Kugel hinausgreifen. Statt 
dessen können wir auch sagen, indem wir uns viele Hinder- 
nisse gleichmäßig im Raume verteilt denken : Alle Bahnen sind 
