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Ä. Sommerfeld 
denjenigen Grenzwert n von w, für welchen die Ellipse (n, n') 
flächengleich mit der zulässigen Fläche -F werden würde, der- 
art, dalä größere Werte von n unmöglich, kleinere Werte dyna- 
misch zulässig sein würden. 
Bei dem Vergleich der jetzigen Bedingung a) mit der 
früheren sieht man, daß sie qualitativ dasselbe besagt wie jene. 
Es wird also auch jetzt 1. großes /r (niedriger Druck), 2. großes 
(höhere Kernladung), 3. kleines s (niedrige Seriennummer) die 
Möglichkeit der typischen Intensitätsverteilung begünstigen. 
Auch die jetzige Bedingung c) stimmt qualitativ mit der frü- 
heren überein. Nicht so die Bedingung b). In der Tat ver- 
halten sich die Ellipsen in Bezug auf ihre Flächengröße um- 
gekehrt wie in Bezug auf ihre Äpheldistanz. Z. B. hat der 
Kreis bei gegebenem s die größte Fläche, aber die kleinste 
Apheldistanz, die Pendelbahn die kleinste Fläche, aber die 
größte Apheldistanz. Dementsprechend erklären wir jetzt für 
real resp. irreal die Linien mit 
n <in resp. n'> Ti. 
Auf die radiale Quantenzahl übertragen lautet die Be- 
dingung für die Realität der Linien, wenn wir h‘ — s — n 
setzen und die entsprechende Bedingung für den zweiten Term 
hinzufügen : 
(17 a) n' > Ji', m' > m‘, m' > n'. 
Diese Bedingung ist gerade entgegengesetzt zu der frü- 
heren Bedingung (16) und nähert sich (16 a), ohne damit iden- 
tisch zu sein. 
Natürlich ist auch unser jetziger Standpunkt, bei dem wir 
die Flächengröße für das Ausfallen von Linien verantwortlich 
machen, nicht frei von Willkür. Den Bohrschen Gesichts- 
punkt von dem Verschwinden der höheren Serienlinien in der 
Geisler-Röhre begründet die jetzige Annahme ebenso gut, wie 
die frühere, da sie ja hinsichtlich der Bedingung c) mit ihr 
übereinstimmt. Ob sie mit den Intensitätsbeobachtungen ver- 
träglich ist, wird im letzten Paragraphen besprochen werden. 
