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A. Sommerfeld 
daß die theoretischen Intensitäten (oberste Zeile) hier sämtlich 
im Sinne der Regel (2) eingezeichnet sind, während sie dort 
wegen der vermuteten Quantenungleichungen teilweise punk- 
tiert waren. 
Merkwürdigerweise ist das Funkenbild in Fig. 3 einfacher 
und regelmäßiger, als diejenigen Bilder, die der gewöhnlichen 
Anregung durch Gleichstrom entsprechen. Wir müssen daher 
das Funkenbild als die typische Intensitätsverteilung ansehen. 
Da hier keine Linien ausfallen, werden wir annehmen, daß 
unsere Bedingung a), vgl. den vorigen Paragraphen, erfüllt ist. 
(Daß die Linie I d in Fig. 3 nicht beobachtet wurde, braucht 
nicht als wirkliches Ausfallen angesehen zu werden.) 
In der Tat stuft sich die Intensität ira Triplett I, II, III 
und im Quartett a, b, c, d nach der erwarteten Reihenfolge 
regelmäßig ab. Ob sich in quantitativer Hinsicht die beob- 
achteten Intensitäten unserer Erwartung fügen und ob (vgl. 
die Zusammenstellung am Schluß des § 2) sie besser der For- 
mel (III), (5) oder (13) folgen, könnte nur photometrisch ent- 
schieden werden. Immerhin lassen sich schon jetzt die in der 
Einleitung gestellten Fragen mit einiger Sicherheit beantworten. 
(I) Die Funkenanregung realisiert die einfachsten 
Umstände, unter denen eine typische Intensitätsver- 
teilung zustande kommt. 
(II) Es steht vorläufig nichts im Wege, die Wahr- 
scheinlichkeit für Anfangs- und Endbahn in diesem 
Falle als unabhängig voneinander anzusehen und die 
beobachtete Intensität durch das Produkt dieser beiden 
Wahrscheinlichkeiten zu erklären. 
(III) Die Intensitätsfolge genügt ungefähr unserer 
Erwartung (III) oder einem ähnlichen Gesetz, wie es in 
(5) oder (13) formuliert wurde. 
Wir prüfen sodann, ob unsere Bedingung a) des vorigen 
Paragraphen, welche die typische Intensitätsverteilung begün- 
stigen sollte, bei der Funkenanregung erfüllt ist. Wir ver- 
langten 1. niedrigen Druck, große freie Weglänge. Dieser 
Umstand ist bei der Funkenanregung als vorzugsweise wirksam 
