Zur Quantentheorie der Spektrallinien etc. 
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nicht nachzuweisen. Vielmehr betont Paschen, dah der Gasdruck 
beim Funkenbild und bei dem (nicht-typischen) Gleichstrombild 
ungefähr gleich war (0,1 bis 1 mm Hg). Es müßte denn sein, 
daß die bei der Entladung frei werdenden Verunreinigungen 
bei der kurzen Funkenanregung unwirksam bleiben, dagegen 
das Gleichstrombild bei längerer Dauer beeinflussen. 2. Der Um- 
stand, daß bei den Beobachtungen Z ~ 2 war, begünstigt zwar 
die typische Intensitätsverteilung, müßte aber im Gleichstrom- 
falle ebenso wirksam sein wie bei der Funkenanregung. 3. Nur 
von dem ersten Gliede ni -j- = 4 der Serie konnte Paschen 
ein lichtstarkes Funkenbild erhalten; „bei den höheren Gliedern 
nahm die Intensität stark ab, um so mehr, je höher die Ord- 
nungsnummer.“ Dieser Umstand entspricht unserer Erwartung 
(vgl. den Faktor s* oder s* bei a). Trotzdem wollen wir nicht 
behaupten, daß unsere theoretische Bedingung a) durch den 
Versuch bestätigt wird. Dazu ist der Vorgang bei der Funken- 
entladung noch zu wenig geklärt. Wir wollen also auch nicht 
behaupten, daß von hier aus die Frage (IV) der Einleitung zu 
bejahen sei, müssen vielmehr konstatieren, daß sich aus den 
Bedingungen für das Eintreten des Funkenbildes aut 
Hindernisse für die freie Ausbildung der Elektronen- 
bahnen nicht schließen lasse. 
Wir betrachten nun die Gleichstromaufnahmen in Fig.3,4,5. 
Hier fällt zunächst in die Augen, daß die Liniengruppe I gegen- 
über der Liniengruppe H geschwächt ist. Man sieht dies be- 
sonders deutlich an Fig. 5, wo (entsprechend dem darüber stehen- 
den theoretischen Bilde) jede dieser Gruppen in eine Linie ver- 
schmolzen ist. Denkt man sich aber hier und in den anderen 
Gleichstrombildern die Intensität von I verdoppelt, so ergibt 
sich wieder ein regelmäßiger Intensitätsabfall von I über II 
nach HL Dieser Umstand eidnnert an unsere Resultate (7) 
und (11) (vgl. die Zusammenstellung am Schluß von § 2), die 
wir als abgeänderten Typus zusammenfaßten. Derselbe 
unterschied sich von dem reinen Typus der Intensitätsverteilung 
durch die halbe Wertung des zur Quantenzahl 0 gehörigen 
Phasenbereiches und kann daher durch Verdoppelung der zur 
