Zur Quantentheorie der Spektrallinien etc. 
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im Gleichstrombilde läßt sich daher die Frage (IV) der 
Einleitung nicht bejahen. 
Ein Blick auf die numerischen Verhältnisse zeigt, daß 
dieses negative Resultat in der Tat zu erwarten ist, wenn wir 
die für die Behinderung der Bahnen maßgebende Länge R 
bzw. Fläche F von der Größenordnung der gaskinetisch be- 
stimmten freien Weglänge bzw. deren Quadrat annehmen. Bei 
1 mm Hg ist die freie Weglänge in Luft etwa 5.10““* cm; 
öj berechnet sich aus e, h und m zu 0,55.10"® cm, also wird 
A = - = 10^ und etwa ^ 
«j 71 71 
Das Ausfallen einzelner Linien würde einsetzen an der 
Grenze des Falles a) und b), also für 
^ bzw. 5* = fl Z\ 
Li 
Dies ergibt in beiden Fällen mit Z — 2. etwa 
(18) s® ^ 2.10^ 
Eine derartige Einschi’änkung ist also für alle zur Beob- 
O O 
achtung kommenden Linien völlig wirkungslos — es sei denn, 
daß man die hier wirksame Länge R viel kleiner voraussetzt 
als die gewöhnliche freie Weglänge. 
Dagegen wird die Frage der Realität oder Irrealität der 
Komponenten der Gleichstrombilder, wie früher auseinander- 
gesetzt, einstweilen befriedigend wiedergegeben durch die Hy- 
pothese der Quantenungleichungen m* ^ n\ d. h. das i'adiale 
Quantum darf als wesentlich positive Größe bei den Quanten- 
sprüngen nicht zunehmen. Es wäre sehr erfreulich, wenn man 
diese seltsame Hypothese entbehi-en und auf statistische Gründe 
zurückführen könnte. Die Prüfung dieser Frage, die in der 
Einleitung in die Unterfragen (V) und (VI) auseinandergelegt 
wurde, bildet ein hauptsächliches Ziel der gegenwärtigen Über- 
legungen. Frage (V) lautet so: kann man für die Komponenten 
einer Feinstruktur setzen 
(19) J = W {n, m'), 
