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A. Sommerfeld 
SO daß die Wahrscheinlichkeit TF(«, «') der Endbahn von der 
Wahrscheinlichkeit W {in, m‘) der Anfangsbahn unabhängig ist? 
Nur in diesem Falle ist die Intensitätsfrage rein statistisch 
zugänglich. Die Art der Funktion W kann dabei ganz offen 
gelassen werden; auch entscheidet eine etwaige Bestimmung 
von ir(n, n‘) noch nichts über die Werte von W{m, m‘), 
da letztere Größe zu anderen Werten der Argumente gehört 
wie erstere. 
Um den Ansatz (19) zu prüfen, hätte man z. B. in Fig. 3 
zu bilden die Intensitätsverhältnisse von 
Tr(3, 0):ir(2, 1):TF(1,2) = 
Ia:IIa:IIIa = Ib:IIb:IIIb = 
Ic:IIc:iIIc = Id:IId:IIId. 
Durch diese Proportionen würde man die Intensitätsver- 
teilung im Triplett, unter Elimination derjenigen im Quartett, 
gewinnen. Nur wenn diese Verhältnisse sich innerhalb der 
Beobachtungsfehler als gleich ergeben, kann man von einer 
Intensitätsverteilung W {n, n‘) im Triplett reden. Ebenso müßte 
man für das Quartett finden 
]r(4,0):Tr(3,l):Tr(2,2):ir(l,3) = 
Ia:Ib:Ic:Id = Ila :IIb:IIc;IId = IIIa:IIIb:IIIc:Illd. 
Nur wenn diese Verhältnisse merklich gleich ausfallen, 
gibt es eine Intensitätsverteilung im Quartett und läßt sich 
dieselbe statistisch fassen. 
Die Frage so rigoros stellen heißt wohl, sie ver- 
neinen. Es scheint nach dem Anblick von Fig. 3 etc. aus- 
geschlossen, daß auch bei weiterer Trennung und Photometrie- 
rung der Linien die hier geforderten Gesetzmäßigkeiten sich 
heraussteilen könnten. Wir sind also geneigt, die Frage (V) 
zu verneinen und (VI) zu bejahen; Die Wahrscheinlich- 
keiten von Anfan WS- und Endbahn bedingen sich 
Wechsel weise durch unbekannte dynamische Gesetze 
nach Art unserer Quantenungleichungen. Es ist klar, 
daß die Erforschung dieser Gesetze äußerst lehrreich werden 
