Zur Quantentheorie der Spektrallinien etc. 
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kann für das Verständnis des Quantensprunges im Bolirschen 
Modell und für die eingangs geforderte Ausgleichung zwischen 
der quantentheoretischen und der schwingungstheore- 
tischen Auffassung der Lichteraission. — 
Zu ähnlichen Schlüssen hat auch die sorgsame Intensitäts- 
untersuchung geführt, die Epstein beim Stark-Effekt vorge- 
nommen hat. Wollte man hier zunächst jeder Kombination 
von Quantenzahlen das gleiche Gewicht beilegen und daher 
jede Komponente mit derjenigen Intensität belegen, die der 
Anzahl ihrer Entstehungsarten entspricht, so käme man zu 
einer beträchtlichen Zahl von Komponenten, die nicht beob- 
achtet sind. Die Intensitätsverteilung im Stark-Effekt ist also 
in unserem Sinne keine typische und ist nicht statistisch 
zu erklären. Epstein benutzt daher meine Quantenungleichungen 
(„Auswahlprinzip“) und kommt dann im wesentlichen auf die 
beobachtete Komponentenzahl. Um einzelne Abweichungen zu 
erklären, nimmt er überdies an, daß die azimutale Quanten- 
uugleichung um eine Einheit durchbrochen werden könne, wenn 
ein besonders großer Quantensprung zur Erzeugung der betref- 
fenden Linie führt. Allgemein findet er, daß starke Intensitäten 
cäteris paribus mit großen Quantensprüngen verbunden sind. 
Während also hei den Paschenschen Beobachtungen der 
rein statistische Standpunkt wenigstens im Funkenbilde aus- 
reichte, genügt die Statistik bei den Starkschen Beobachtungen in 
keiner Weise, sondern erfordert auch nach Epstein dynamische 
Hülfsannahmen (Quantenungleichungen, Größe der Quanten- 
sprünge), welche auf eine Wechselbeziehung zwischen Anfangs- 
und Endbahn hinweisen. 
