146 
Sitzunfj der math.-pliys. CJmsc vom 3. Mai 1902. 
Es lehrt die vorstehende Tabelle, dass für Sauerstoff und 
Stickstoff bei gleichen reduzierten Siedetemjjeraturen das Ver- 
hältnis ‘der Drucke nahezu konstant ist, ■während sich zwischen 
Wasser und Stickstoff erhebliche Differenzen ergeben. Aus dem 
Gang der Konstanten würde zu schliessen sein, dass'bei niedrigem 
Druck die Dampfspannung des Stickstoffes im Verhältnis zu 
der des Sauerstoffes etwas zu niedrig ist; es würden demnach 
in Stickstoff allenfalls bei niedrigem Drucke Assoziationen von 
Molekülen stattfinden können, wenn auch nur in unerheblichem 
Masse. Die korrespondierenden reduzierten Drucke stimmen 
für Stickstoff und Sauerstoff unvergleichlich besser überein als 
die für AVasser und Stickstoff. 
8. Berechnung der A'erdamiifungswärme des reinen 
Stickstoffes. Nachdem in der jüngsten Zeit De war das 
spezifische A^olumen des gesättigten Stickstoffdampfes experi- 
mentell bestimmt hat und durch unsere A^ersuche 
760 mm auf ca. 1 “/o genau festgestellt ist, so lässt sich die 
A^erdampfungswärme des reinen Stickstoffs nach der Clapey- 
ron’schen Formel 
r 
berechnen. 
Stickstoffs 
fx 
Es ist das spezifische A^olumen*) des flüssigen 
1 ccm 
= 0.791 = 
gr 
das spezifische A’^olumen des gesättigten Stickstoffdampfes *) 
X 77.33 = 219.5 ^ 
* 90.5 
Drückt man in 
A T 
Dyn 
gr 
o 1 i-i 1 • und nimmt 
cm^ Grad Celsius 
man als AA^ärmeeinheit die 15 Grad - Grammkalorie, so wird 
das mechanische AA'^ärmeäquivalent 
A = 427 g gew. X m = 419 x 10® Erg 
0 J. Dewar, Chemical News 85, S. 73 — 75, 1002. 
-) Travers, 1. c., S. 247. 
M. Planck, Thermodynamik, S. 133. 
