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G Faber 
Insbesondere ergibt sich hieraus für g = 1 nach der Trans- 
formation (42): 
IX. In Satz VII kann ohne sonstige Änderung die 
Aussage '« > f d urch |w| - ersetzt werden. 
Aus VIII folgt weiter für lim q‘ = g: 
X. Bildet die Funktion (12) das Gebiet > 1 schlicht 
ab, so gilt für alle Is = o (> 1): > >1 
Ferner mit Rück.sicht auf VII: 
XI. Bildet die Funktion (43) dasGebiet|V|< l schlicht 
ab, so gilt für alle Ivl = o (< 1) : I > t' ^ ■ 
§ 5. Die Blasiusschen Formeln und der Kutta- 
Joukowskysche Satz^). 
Da ein Teil der vorausgehenden Ansätze für die Theorie 
des Flugs wichtig geworden sind, möge zum Schluß noch eine, 
wie mir scheint, besonders einfache Ableitung der Blasius- 
schen Formeln und des Kutta- Joukowskyschen Satzes Platz 
finden. Ein unendlich langer Kreiszylinder, dessen Grundkreis 
in der komplexen .s'-Ebene die Gleichung z \ = g haben möge, 
werde in einer Flüssigkeitsströmung festgehalten, die in allen 
Parallel -Ebenen zur .e’- Ebene die nämliche ist und die im 
Unendlichen den Charakter einer Parallelströmung unter dem 
Winkel — a gegen die reelle Achse hat. Dann ist das Ge- 
schwindigkeits-Potential gleich dem Realteil der folgenden 
Funktion^) 
( p “ T i 
e‘°z -{ j — y^lnz\ 
(ii ist der Betrag der Geschwindigkeit im Unendlichen, J die 
Vgl. für das folgende v. Mises, Zeitschrift für Flugtechnik und 
Motorluftschiffahrt 1917, Heft 21/22. 
Vgl. Lamb, Hydrodynamik, Leipzig 1907, S. 92. 
