über Potentialtheorie und konforme Abbildung. 
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Konstante der Zirkulation um den Zylinder). Ersetzt man nun 
den kreisförmigen Querschnitt durch einen anderen i’ (in der 
a; = I -{- i»;- Ebene), ohne sonst an den Bedingungen der Auf- 
gabe etwas zu ändern, so hat man als Geschwindigkeits- 
potential den Realteil tP (i, tf) der Funktion 
45) F {x) = f{s(.x)) = ^ (I, j;) -f- i >/) 
zu wählen, wobei ^ {x) die Funktion (12) ist. 
Der Druck, der von der Strömung auf das Zylinderstück, das 
sich über dem Bogenelement ds des Profils F erhebt, ausgeübt 
wird, hat nach dem Bernoullischen Theorem die Komponenten : 
ö fdFY d (dd>Y 
in der ^-Richtung: — ( - 1 cos(w, ^) rZs = — I — ) di ] , 
'1 \d S J \ d S J 
V- 
2 = - 
(5 ist die Dichte der Flüssigkeit. 
Bezeichnet man mit Ps, F,) die Komponenten der von der 
Flüssigkeit auf den Zylinder ausgeübten Gesamtkraft und mit 
M deren Moment bezüglich des Nullpunkts, so erhält man 
P„-hiPf = 
46) 
da ja 
-if( 
3'/' 3!?\* 
dW _dF 
ds dn 
ist. Nun ist ds‘^ — {d^ idif) {dt — idi}), also 
47) = 
+ /■ 
Multipliziert man unter den Integralzeichen in (46) und 
(47) noch mit ^ ij;, so ergibt sich ebenso 
48 ) 
+/■ 
