Untersuchungen über das Sternsjsteni. 
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ist ganz natürlich, daß diese Tatsache besonders in den stern- 
reicheren Zonen wohl außer Zweifel gestellt ist, was ja auch 
die obige Betrachtung über die Zahlen für alle Sterne ergibt. 
Die zweiten Differenzen, die durchweg negativ sind, sind für 
m < 9.5 insbesondere in der Nähe der kritischen Stelle dem 
absoluten Werte nach stets kleiner wie nachher und der Über- 
gang ist sehr rasch und fast sprunghaft. Den Betrag dieses 
Sprunges abzuleiten ist natürlich insbesondere deshalb erschwert, 
weil eben, wie erwähnt, an -der kritischen Stelle noch eine 
andere Störung stattgefunden hat, die nicht zweifellos fest- 
stellbar ist. Um wenigstens einen ungefähren Überblick zu 
gewinnen, habe ich das selbstverständlich nicht ganz einwand- 
freie Verfahren eingeschlagen, das aber den Vorteil hat, von 
der unsicheren Störung einigermaßen unabhängig zu sein, daß 
ich das Mittel i)/_ von 4 zweiten Differenzen vor und J/4- 
von 4 solchen nach der kritischen Stelle bildete. Die Diffe- 
renz der beiden 31 gibt dann, mit 4 multipliziert, den Sprung J 
im 2. Differentialquotienten. 
Zone 
A 
V 
— 0.00125 
— 0.00875 
4- 0.030 
IV 
— 0.00238 
— 0.00850 
-I- 0.025 
III 
— 0.00375 
— 0.00875 
+ 0.020 
II 
— 0.00525 
— 0.01025 
+ 0.020 
I 
— 0.00675 
— 0.01100 
4- 0.017 
alle Sterne 
— 0.00250 
— 0.00850 
4- 0.024 
Die Zahlen sind recht sicher mit Ausnahme der für die 
Zonen I und II. Für alle Sterne stimmt J übrigens überein 
mit dem Resultat der oben gegebenen Interpolationsformeln, 
wie zu erwarten war. Indessen mögen die Werte -1 in Wirk- 
lichkeit merklich größer sein, wenn es sich bestätigen sollte, 
daß man von tn = 9.5 ab eine konstante Korrektion, die zu 
bestimmen ist, einführen darf. Korrigiert man diese log 
für alle Sterne z. B. um -|- 0.037, so zeigen die 2. Differenzen 
eine starke Vergrößerung ganz in der Nähe von m = 9.5 
(vgl. S. 121). 
