194 
L. Burmester 
Es sei nur bemerkt, daß die durch den Objektivpunkt 0 gehenden 
reflektierten Strahlen dann von der unterhalb 0 S beflndlichen 
Verlängerung der Spiegellage erfolgt. 
Die beiden den Winkel — einschließenden nach rechts hin 
verlängerten Spiegellagen sind Mittelsenkrechte auf 
den Strecken Igl", Isl ", und die Fußpunkte liegen auf einem 
über den Durchmesser S beschriebenen Halbkreis, in dem 
a 
2 
ein Peripheriewinkel ist. Für die kongruenten Spiegelbilder 
A" T' B'\ A'" T" B"' ist S der selbstentsprechende Punkt und 
mithin liegen die Punkte I", F" auf einen um S beschriebenen 
durch Is gehenden Halbkreis ; demzufolge ist in ihm der Zentri- 
winkel F' SF" = u. Hiernach ergibt sich der Satz: 
Bei der Hilfsspiegel-Schwenkung entspricht einer 
Schwenkung des Spiegels um einen Winkel eine 
Drehung des Spiegelbildes um den doppelt so großen 
Winkel. 
Von dem Objektivpunkt 0 aus gesehen erscheint das 
Objekt .<4 J.B in den Lagen ÄFB', A' F" B", A" F" B"' des 
Spiegelbildes; demnach können wir uns den Bewegungsvorgang 
in der Zeitlupe so vorstellen, daß während der Drehung der 
Spiegeltrommel um den Winkel « das gespiegelte Objekt um S 
als feste Achse eine Drehung vollzieht, die gleich dem Winkel 2 « 
ist, und von allen seinen Lagen durch das Objektiv ein Bild 
auf dem Film F entsteht, der sich proportional der Drehung 
der Spiegeltrommel bewegt. 
Zur Erklärung des optischen Ausgleiches wollen wir nur 
den von der Mitte J des Objektes nach dem Objektivpunkt 0 
gehenden Strahl betrachten, ferner in der Zeichnung die wirk- 
liche Größe des Winkel a = 9° und der Strecke 0 S = S2 mm. 
Beachten wir nun, daß sich das wirkliche Objekt in größerer 
Entfernung von der Zeitlupe befindet, also die Strecke SF" 
verhältnismäßig lang gegen die Strecke OS ist; dann folgt 
anschaulich aus dem Dreieck S 0 F", daß je länger die Strecke 
S F" ist, desto mehr nähert sich der Winkel 1" 0 F" dem 
