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A. Föppl 
Oy = Ol = 0 
zu setzen sind. Dagegen kann in unserem Falle die in der 
Richtung der Stabachse gehende Spannungskomponente Ox nicht 
mehr gleich Null sein; vielmehr ergibt sich dafür 
Ox = E 
dX 
y 
a^—b^ 
71 b^ 
2(w + 1) 
m 
(3) 
Die Bedeutung der Buchstaben ergibt sich schon aus dem 
Zusammenhänge und stimmt mit der in der Technik und auch 
in meinen Lehrbüchern gebrauchten Beziehungsweise hier und 
in der Folge überein. Zuletzt ist von der bekannten Beziehung 
zwischen den Elastizitätskonstanten 
, mE 
^ ~ 2(m -b 1) 
Gebrauch gemacht worden. 
Wir haben jetzt die Schubspannungskomponenten r so 
zu wählen , daß sie mit den bereits festgestellten Normal- 
spannungen o überall Gleichgewicht herstellen. Die Gleich- 
gewichtsbedingungen lauten hier 
SOx , dTix 
dx ' dy 
9 t, 
dz 
_X,V , 
dx ~ dz 
dx dy 
(4) 
Ihnen läßt sich genügen, indem man zunächst 
Tyi = Je (a* 6* — t/* — a* .?*)’ • (5) 
setzt und sich vorbehält, Xxy und Xx, dementsprechend zu be- 
stimmen. Für a; = 00 verschwindet, wie es sein muß, dieser 
Wert von Xy^ bei allen Werten von y und z in Übereinstim- 
mung mit der Lösung von de St.-V. und im Querschnitts- 
umfange verschwindet außerdem Xyi auch für jeden Wert von x, 
wie es die dort bestehende Grenzbedingung verlangt. Unter 
