Neue Bemerkungen zur Kirchhoffschen Analogie etc. 
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r = — sin ft des Kreiszylinders, auf dem die Schraubenlinie 
u TZ 
liegt, schreiben: 
sin 2 ft • cos ft 
(C.-C,). 
( 21 ) 
Außer dieser Kraft, die an den Drahtenden parallel zur 
Schraubenachse wirkt, greifen Endmomente an. Man erkennt 
dies sofort aus dem entsprechenden Kreiselproblem: denn der 
Drall 33 entspricht dem Moment. Da 33 in der jeweiligen 
Vertikalebene durch die Figurenachse liegt, so bedeutet dies 
für das Moment beim Draht, daß der Vektor 2JI in der Tan- 
gentialebene an den zur Schraubenlinie gehörenden Kreiszylinder 
gelegen ist. Da der Drall 33 die Komponenten B 3 === 0 3 u 3 
— & a fi cos ft in der Figurenachse und JB 1 , 2 = & 1 ju sin ft in 
der dazu senkrechten Richtung besitzt, so sind die entsprechen- 
den Momente J/ 3 — C 3 r 
C. 
sin ft • cos ft 
das Torsionsmoment 
und M x , 2 = (7, 
sin 2 ft 
das Biegungsmoment. Berechnet man 
hieraus die Komponenten von TR parallel und senkrecht zur 
Schraubenachse, so ergibt sich für die Komponente des Mo- 
mentes parallel zur Schraubenachse: 
ein 1/ 
JSh = ilf 3 cos ft + M x , 2 sin ft = (<7, sin 2 ft + C 3 cos 2 ft) (22) 
und für die Komponente senkrecht zur Schraubenachse wegen 
GL ( 21 ) M n = M 3 sin ft - M x , 2 cos ft = P • r , (23) 
so daß die an den Drahtenden wirkenden Kräfte und Momente 
auf je eine Kraftschraube zurückgeführt sind, deren Achse mit 
der Achse der Schraubenlinie, in die der Stab verbogen wird, 
übereinstimmt. 
Für ft = 90° geht die Schraubenlinie in einen Kreis vom 
l C 
Radius r — _ über, der nur durch das Endmoment Mi = — * 
2 Ji • r 
verbogen ist, während P und Mu verschwinden. 
