88 
L. Föppl 
Bei der Bedeutung des Winkels # als Neigung der Figuren- 
achse gegen die Vertikale durch den festen Kreiselpunkt hängt 
die Winkelgeschwindigkeit u 3 um die Figurenachse mit ju und v 
folgendermaßen zusammen: 
v -f- n cos # = u 3 . 
Die Gl. (27) entsprechende Gleichung für den elastischen 
Draht lautet daher: 
P = o, ^ r - C, ( 2 ”) 2 cos », (28) 
in die auch der Radius r = J sin ■& des Kreiszylinders, aut 
2 71 
dem die Schraubenlinie liegt, eingesetzt werden kann. Dazu 
treten Endmomente, wie man sofort aus der Kreiselaufgabe 
entnimmt, wo der Drall den Momenten entspricht, und zwar 
liegt der Momentenvektor ebenso wie früher in der Tangential- 
ebene an den Kreiszylinder. Den Drallkomponenten JB 3 = Q 3 u 3 
parallel der Figurenachse und B x , 2 = O x ju sin# in der dazu 
senkrechten Richtung entsprechen das Torsionsmoment M 3 = C 3 r 
und das Biegungsmoment M x , 2 = C x ~ sin iJ = C x — — . 
v T 
Hieraus berechnet sich die Komponente des Momentes parallel 
zur Schraubenachse: 
Mi = M 3 cos d + M x , 2 sin ft = C 3 t cos i? -j- C x y- sin 2 # , 
oder wegen Gl. (28): 
Mi = P J- cosi? + C x 
2 71 l 
(29) 
Die Komponente des Momentes senkrecht zur Schrauben- 
achse ist: 
2 71 
Mu = M 3 sin d — M x , 2 cos # = G 3 r sin •& — C x -y- sin # cos # 
oder wegen Gl. (28): 
Mu = P~ sind = Pr. 
2 71 
( 30 ) 
