Neue Bemerkungen zur Kirchhoffschen Analogie etc. 
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Die Endkräfte sind demnach ebenso wie im vorigen Fall 
zurückgeführt auf je eine Kraftschraube, deren Achse mit der 
Schraubenachse zusammenfällt. Die Größe der Kraft P in 
Richtung der Schraubenachse ist durch Gl. (28) und die Größe 
des Momentes um die Achse durch Gl. (29) in Abhängigkeit 
von der Neigung der Schraubenlinie bestimmt. Der vorher 
untersuchte Fall, der das Analogon zum Raumpendel darstellte, 
ist in diesem allgemeineren Fall enthalten und geht daraus 
sin d cos ■& 2 n . . P1 , 
hervor, wenn man x = = cos v in die Gl. (28) 
r l 
und (29) einsetzt, womit man die Gl. (21) und (22) erhält. 
Wir wollen noch die Grenzfälle untersuchen und setzten 
zunächst # = 90°, wodurch die Schraubenlinie in einen vollen 
Kreis ausartet. Die Gl. (28) bis (30) zeigen, daß diese Gestalt 
des Drahtes möglich ist, wobei an den Enden ein Biegungs- 
(j 
moment von der Größe 1 , eine Kraft senkrecht zur Kreis- 
r 
ebene von der Größe G~ — und ein Torsionsmoment von der 
i r 
Größe (7 s t angreifen, wobei die Größe des Verdrehungswinkels x 
ganz beliebig ist. Mit x = 0 erhält man den früher bespro- 
chenen Fall der einfachen Biegung. 
Von besonderer Bedeutung ist der andere Grenzfall # = 0, 
da er die kritischen Werte der achsialen Kraft P 0 und des 
achsialen Verdrehungsmomentes M 0 , die den ursprünglich ge- 
raden Stab labil machen, in Beziehung setzt. Aus den Gl. (28) 
und (29) ergibt sich: 
während Mn = 0 wird. Mit r = , wird hieraus der frühere 
l 
Spezialfall erhalten, so daß damit aus den Gl. (31) und (32) 
die Gl. (24) und (25) hervorgehen. 
