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A. Kratzer 
Teilbande die Störungen symmetrisch zur Nullstelle liegen; und 
zwar liegen sie nach Heurlinger bei den Cyanbanden bei -f- m 
und — (m + 1) z. B. in den J5-Banden bei + 46 und — 47. 
Demnach scheint es, daß die Störungen mit der Laufzahl m 
enge verknüpft sind, und wir müssen uns fragen, ob sich die 
Regelmäßigkeit des Auftretens der Störungen theoretisch ver- 
stehen läßt. 
§ 1. Die Störungen als Termstörungen. Auf Grund 
der Theorie von Heurlinger und Lenz 1 ) kommt die Linie 
+ m dadurch zustande, daß der Rotationszustand der Molekel 
von der Quantenzahl m -J- 1 auf m übergeht, während der Linie 
— (m -f- 1) der Quantensprung m — >(w-(-l) zugeordnet ist. 
Darnach hat es den Anschein, als ob die Störung den beiden 
zueinander scheinbar inversen Sprüngen 1) zuzu- 
ordnen wäre. Dieser Schluß wird aber hinfällig, wenn wir 
berücksichtigen, daß beim Emissionsvorgang auch die Elek- 
tronenkonfiguration sich ändert. Denken wir uns diese zum 
Zwecke der bequemeren Ausdrucksweise durch eine Quanten- 
zahl p gegeben und die Schwingung der Atome 2 ) innerhalb des 
Moleküls durch eine zweite Quantenzahl n festgelegt und mit 
W ( p , n, m) die durch h dividierte Energie der Molekel in dem 
durch die Quantenzahlen p, n und m charakterisierten Zustande 
bezeichnet, so haben wir die betrachteten Linien zu schreiben : 
v m = W O,, n |f m + 1) — W 0 2 , m), 
v _ (m+1) = n x , m)—W{p i , w,, m + 1). 
Man sieht, daß trotz der scheinbaren Symmetrie die beiden 
Linien keinen Term gemeinsam haben und wir können deshalb 
die Störung nicht als Termstörung auffassen. Damit ist uns 
gleichzeitig jede Möglichkeit genommen, das wiederholte Auf- 
treten der gleichen Störung innerhalb eines Bandensystems zu 
verstehen. Diese Erscheinung würde uns aber sofort selbst- 
verständlich sein, wenn wir zu einer Auffassung der gestörten 
1 ) W. Lenz, Verh. der Deutschen Phys. Ges. 21, 632, 1919. 
2 ) T. Heurlinger, Zeitschr. f. Thys. 1, 1920, S. 81. A. Kratzer, Phys. 
Zeitschr. 22, 1921, S. 552, Ann. d. Phys. 67, 127, 1922. 
