Störungen und Kombinationsprinzip bei Cyanbanden. 109 
Linien kommen könnten, bei der die Störung als Termstörung 
auftritt. Welcher Term, ob der Anfangs- oder Endterm dabei 
in Frage kommt, muh eine einfache Überlegung liefern, sobald 
wir das Auftreten der Störungen durch das ganze Banden- 
system verfolgen. 
Wir erwähnten bereits, daß die gleichen Störungen auf- 
treten bei allen L?-Banden der violetten Cyanbanden und können 
noch hinzufügen, daß dasselbe auch für die H-Banden und die 
Ü-Banden unter sich gilt 1 ). Nach der vom Verfasser durch- 
geführten Termdarstellung auf Grund der erweiterten Heur- 
lingerschen Theorie sind aber diese Teilbanden dadurch aus- 
gezeichnet, daß sie gleichen Anfangszustand der Elektronen- 
konfiguration und Oscillation haben. Wir müssen also schließen, 
daß die Störung bei den betrachteten Cyanbanden mit dem An- 
fangszustand verknüpft ist, daß der Anfangsterm immer dann 
einen gestörten, von der gewöhnlichen Formel abweichenden 
Wert annimmt, wenn eine bestimmte Kombination der Quanten- 
zahlen Pj n 1 m vorliegt. 
§2. Folgerungen für die He u r 1 i n ger-Le n zsche 
Bandentheorie. Nach den vorausgehenden Überlegungen 
sehen wir uns genötigt, die Deutung der einzelnen Linien der 
Teilbande in dem Sinne abzuändern, daß den Linien -f- m , 
— (m -f- 1) der gleiche Anfangszustand zugeordnet wird. Dabei 
müssen wir uns von dem Gesichtspunkte leiten lassen, daß sich 
die Deslandressche Formel und ihre Termzerlegung durchaus 
bewährt hat, daß wir also hiervon soviel wie möglich beibe- 
halten müssen. Dazu gehört insbesondere, daß sich die Formel 
als Differenz zweier in m quadratischen Terme ergibt. Hier- 
aus folgen nämlich alle die Gesetzmäßigkeiten, die der Ver- 
fasser 2 ) zwischen den Koeffizienten C der Deslandresschen Formel 
nachweisen konnte. Weniger Gewicht ist dabei dem Absolut- 
wert der Laufzahl m beizulegen, dessen Bestimmung bisher ja 
immer hypothetisch war und der auch quantitativ weniger gute 
Zahlenübereinstimmung ergab. 
9 Vgl. die Dissertation von Heurlinger, S. 18. 
2 ) Phys. ZS. 22, 1921, S. 552, Tab. II uf. 
