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A. Kratzer 
Nun ist ohne weiteres klar, daß die Deslandressche Formel 
ihre Gestalt nicht ändert, wenn wir die Laufzahl m um einen 
beliebigen konstanten Betrag e abändern. Setzen wir 
m* = m — s , 
so geht eine Formel 
v = A* + 2 m* B * -f m* 2 C (2) 
aus (1) hervor, die mathematisch die gleiche Funktion wie (1) 
darstellt, also mit vollkommen gleicher Genauigkeit wie (1) die 
empirischen Daten wiedergibt. Wir wollen nun die Laufzahl m* 
in (2), vorläufig ohne theoretische Begründung, als vollkommen 
analog zur Quantenzahl m in (1) betrachten. Nun legt in (1) 
und dementsprechend auch in (2) die Laufzahl m den End- 
zustand fest. Da wir verlangen müssen, daß den Störungen 
gleiche Anfangsquantenzahlen m* zugeteilt werden, so müssen 
die entsprechenden Endquantenzahlen m* — 1 und m* + l heißen. 
Die Laufzahlen in der Formel (2) müssen sich also bei den ge- 
störten Linien nicht, wie es sich nach Heurlinger ergibt, um 1, 
sondern um 2 unterscheiden und zwar muß die negative Lauf- 
zahl um 2 größer sein. Wir fordern also, daß nach der von 
uns gesuchten Abänderung für die Laufzahl der Störung gilt: 
m o — m o — — ( m * 0 + 2) = — (m 0 + 1) — £ ; 
daraus kommt : m* = m 0 — ^ , e = I • 
Wenn also in (2) die Laufzahl m* alle halbzahligen 
Werte annimmt, dann haben wir erreicht, daß die Störungen 
als Termstörungen des Anfangstermes sich darstellen, wie wir 
es aus dem empirischen Befund fordern mußten. 
3^ 
-3 
2-3 
-2 
7-2 
-7 V° o 
0-7 ! 7-0 
2-7 
2 
3-2 
3 
4-3 
4 
5-4 
3.S-HS 2,5— 3.5 7.5-2. 5 0.5-/.5 
-f.S -3.5 -2.5 —1.5 
0.5— 0.5 
-05 
V° 
7, 5—05 2,5— 7.5 3.5— 2.5 45-3.5 
0.5 1.5 2.5 3.5 
