Störungen und Kombinationsprinzip bei Cyanbanden. 
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Die neue Zuordnung der Linien zu den Laufzahlen ist aus 
der Figur zu ersehen. Im oberen Teil ist hier die Heurlinger- 
sche Bezeichnungsweise benutzt, der untere Teil gibt unsere 
Bezeichnungsweise wieder. Für m — 3, — (m + 1) = — 4 
ist eine Störung angedeutet, sie erhält in der neu eingeführten 
Schreibweise die Anfangsquantenzahlen 3,5 und die Laufzahl 2,5 
bzw. — 4,5. Wir können uns also an dem Beispiel nochmals 
überzeugen, daß den gestörten Linien gleiche Anfangszustände 
zugeordnet sind. 
Die empirischen Verhältnisse führen nach dem Voraus- 
gehenden fast zwingend zu dem Resultat, daß in die Heur- 
linger-Lenzsche Formel halbe Laufzahlen einzuführen sind und 
daß die Formel der Rotationsenergie für die Bandenspektren 
abzuändern ist. 
§ 3. Die theoretische Deutung der halben Lauf- 
zahlen. Fragen wir uns, ob eine Erweiterung der Energie- 
formel für die Rotationsenergie 
W = 
ni 2 hr 
8 J 
( 3 ) 
theoretisch nahegelegt wird, so ist dabei folgendes zu beachten. 
Bei der Ableitung der Formel ist das Molekül als starrer Körper 
betrachtet und der Einfluß der Elektronenbewegung auf die 
Rotation der Molekel vollkommen vernachlässigt. Treibt man 
dagegen die Idealisierung des Problems nicht so weit und rechnet 
mit einem Molekülmodell, in dem die Elektronen beliebige Be- 
wegungen ausführen, allerdings mit der einen, für den Fall der 
Cyanbanden begründeten Einschränkung, daß die Elektronen 
kein resultierendes Impulsmoment um die Kernverbindungslinie 
haben, so kommt als Rotationsanteil der Energie der Molekel: 
w (P'p Pv) 2 . 
2 J ’ 
hier bedeutet p<p das gesamte Impulsmoment des Moleküls, das 
wie sonst zu quantein ist 
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