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A. Kratzer 
Der zugehörige Winkel cp ist dabei das Azimut der Kernver- 
bindungslinie gegen eine raumfeste Gerade in der Rotations- 
ebene; p v ist das resultierende Impulsmoment der sämtlichen 
Elektronen. Bei der Quantelung ist über p, r in erster Näherung 
zu mittein und wir erhalten 
m- Ti- 
8 71 2 
m h 
4 71 J 
Pv + 
K. 
2 J 
tu 2 h 2 
8 71? J 
2 m e h 2 
+ A, (3 a) 
wobei wir p H , = 
eh 
2 71 
und 
£ 
2 J 
— A gesetzt haben. 
Die Größe A nehmen wir zu der ohnehin unbekannten 
Elektronenenergie hinzu und haben als Ergebnis eine Formel 
gewonnen, die sich von der früheren dadurch unterscheidet, 
daß zur Quantenzahl m 2 die Größe — 2 sm hinzugekommen ist. 
Da p, f , im allgemeinen nicht zyklisch ist, wird es auch nicht 
konstant und in einfacher Weise gequantelt sein, so daß wir über 
die Größe von s von vorneherein keine Aussage machen können. 
Jedenfalls brauchen wir von dem durch eine Mittelung ge- 
wonnenen Werte nicht zu verlangen, daß er ganzzahlig ist. 
Weiter ist zu beachten, daß der resultierende Elektronen- 
impuls nicht notwendig die gleiche Richtung wie der Gesamt- 
impuls haben muß. Es ist zu erwarten, daß im allgemeinen 
auch die entgegengesetzte Richtung vorkommt, daß wir also 
W — 
h 2 
8 7l 2 J 
(m 2 + 2 m e) 
(3 b) 
zu setzen haben. Wir sind so zu einem doppelten Term ge- 
langt und werden nun 2 solche Dublett-Terme als zusammen- 
gehörig bezeichnen, die möglichst enge beieinander liegen, bei 
denen also 
(m‘ -)- e) — (: m — c) | < 
ist. In diesem Falle haben die beiden Frequenzen der Rotation 
die bei gegebenem e kleinstmöglichen Differenzen , nämlich 
kleiner als der halbe Abstand der aufeinander folgenden ge- 
quantelten Rotationsfrequenzen. 
Für den Sprung des Gesamtimpulses p v verlangen wir nun 
auf Grund des Auswahlprinzips wie immer, daß er nur die 
