Störungen und Kombinationsprinzip bei Cyanbanden. 113 
Werte ± 1 annehmen kann. Der Elektronenimpuls geht dabei 
von e, auf e 2 über und zwar wird er dabei seinen Richtungs- 
sinn beibehalten, wie man nach dem Korrespondenzprinzip 
einsehen kann. 
Wir erhalten so nach (3 b) aus den Übergängen 
(ni + 1, e,) — *■ (m, e 2 ), (m‘ + 1, — £ t ) — *• (m\ — f 2 ), 
(wt — 1, £j) > (jn , 1 1 £ i) * (^> ^g) 
die Frequenzen: 
vjb = m 2 C -f 2w 
v+ = m' 2 C -f- 2 m‘ 
v~ — Mi' 2 C — 2 m‘ 
vj — m? C — 2 m 
+ 
+ 
e 2 \ h 
J 2 ) 8 ji 2 
s 2 \ h 
J 2 ) 8 JI 2 
e 2 \ h 
J 2 ) 8 ji 2 
e 2 \ h 
J 2 ) 8 ji 2 
+ 8 JI 2 e/j 
^ 8^ 2 J,’ 
^ 8 7l 2 J x ' 
^ 8 n 2 J x ' 
Unsere theoretische Überlegung führt also auf 2 Teil- 
banden mit positivem und negativem Zweig, die gleiche Werte 
von C, aber verschiedene Werte von B nach Formel (1) haben. 
Bemerkenswert ist, daß die Zweige mit gleichem Elektronen- 
impulsmoment (-(- e) z. B. v+ und v~ sich nicht fortsetzen. 
Derartige Teilbanden lassen sich z. B. bei Zn und Hg nach- 
weisen, doch wollen wir hierauf an dieser Stellt, nicht eingehen. 
Um unser Problem für die Frage der Cyanbanden zu spezia- 
lisieren, betrachten wir den besonderen Fall, daß die beiden 
Teilbanden ein enges Dublett bilden. Nach den vorausgehen- 
den Überlegungen heißt dies, daß 
( m‘ -p e) — (m — e) 
sehr klein ist. Dieser Bedingung muß sowohl Cj wie e 2 ge- 
nügen, d. h. es muß £, — £ 2 ebenfalls klein sein. Die ein- 
fachsten Fälle, in denen unsere Bedingung erfüllt ist, sind 
m = m', e klein. 
Sitzungsb. d. math.-phys. Kl. Jahrg. 1922. 
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