Störungen und Kotnbinationsprinzip bei Cyanbanden. 
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a 2 = 0,0365 aus den Werten für 3883 
= 0,0355 , , 4216 
= 00359 }” ” £ emittelten Werten. 
Wir erhalten also für a x vollkommene, für a 2 befriedi- 
gende Übereinstimmung aus den beiden Berechnungsmethoden. 
Ferner können wir noch den Betrag von 2 B° — 2 Bl berechnen. 
Dieser ergab sich 
aus den G'-Werten zu 0,1351 cm -1 
und wird aus 3883: 0,1358 cm“ 1 
aus 3883 und 4216 gemittelt: 0,1350 cm“ 1 . 
Auch hier zeigt sich vollkommene Übereinstimmung. Wir 
dürfen demnach die hier abgeleiteten Werte für B als die 
richtigen auffassen, da sie und nur sie die vom Kombina- 
tionsprinzip geforderte Identität der Terme gewährleisten. Da 
andererseits der Wert von B eng mit der Numerierung ver- 
knüpft ist, fassen wir die gefundene Zahlenübereinstimmung 
als Bestätigung für die vorgeschlagene Deutung der Linien auf. 
§ 5. Belege für das Vorkommen unganzzahliger 
Laufzahlen. Das Auftreten nicht ganzzahliger Laufzahlen, 
also gewissermaßen unganzer Quantenzahlen in unserer Formel, 
die wir ja aus rein empirischen Daten ableiteten, ist, obwohl 
wir eine theoretische Deutung gegeben haben, merkwürdig 
genug, um noch weitere Beispiele wünschenswert erscheinen zu 
lassen. Wir wollen hier nur auf einige hinweisen. Heurlinger 
zeigt in seiner Dissertation, daß sich die Kohlenbanden 6188, 
5635, 5165, 6120, 5585, 5129, 4737 A° je in 6 Teilbanden 
zerlegen lassen, die selber wieder in je 2 Teilbanden aufzulösen 
sind, die zueinander so liegen, daß die eine fast genau in die 
Mitte zwischen 2 Linien der anderen Teilbande fällt. Wenn 
wir beide Teilbanden dem gleichen Elektronenvorgang zuordnen 
wollen, so ist dies nur so möglich, daß wir beide Linienfolgen 
durch eine Formel der Art (2) darstellen, in der sich die m um 
einen Betrag von ungefähr 0,5 unterscheiden. Ein ganz ähn- 
licher Fall liegt bei der zweiten positiven Stickstoffgruppe vor. 
