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H. Liebmann 
die für Vektoren die Gestalt annimmt 
5) j div b d t = — J* (b it) d f. 
R u 
(2) und (5) geben dann 
| F div b d t = — J* (b V) F d x — j F(ti tt) df. 
r r o 
Diese Formel enthält nur skalare Elemente, nämlich div b, 
(b it) und das Symbol (b V). Man kann daher für F auch 
einen Vektor, z. B. b einsetzen und erhält 
(5') J b div b d t = — J* (b V) b d t — J b (b n ) df. 
R HO 
Nach (3) ist aber 
j 1 (b V) b dz = — J* b x CU1 ^ b d x + \ J* V b 2 d x 
n R Ji 
und nach (4) 
J'vb^r = — J* b 2 n df. 
r o 
Durch Verwendung aller dieser Beziehungen erhält man 1 ) 
'1> 0 = | J* b 2 ndf = q jj* b (bit ) df + J* b div b dx 
o U R 
^ ^ — J* b x curl b (2rj . 
R 
Wendet man diese Formel auf die Strömung im Innern 
einer geschlossenen Fläche F an (inneres Problem) und be- 
achtet, dah an der Oberfläche b auf rt senkrecht steht, also 
(btt) gleich Null ist, so folgt 
b Lagally, a. a. 0., S. 211 steht die entsprechende mit einer Dyade 
behaftete Formel (3). Unseren Formeln (4) und (8) entsprechen bei 
Lagally (4) und (9). 
