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H. Liebmann 
so wird das Oberflächenelement der Kusel 
Ö 
df = R 2 d cu = R 2 sin ft d ft dcp , 
ferner 
11 = — i cos ft — j sin ft cos 9 0 — k sin ft sin cp , 
b = ia — A x R~ 2 (i cos ft + j sin ft cos cp -j- k sin & sin 9 9), 
v 2 = a 2 — 2 aA 1 cos ft -R -2 , 
(b n) = — a cos ft -\- A x R~ 2 , 
also 
— ^ v 2 n -(- b (b n) = i ^ a ? cos ft -f- a A x R ~ + • • • 
Alle weiteren Glieder sind von der Ordnuns R~ 3 oder 
fallen wegen des Faktors cos 99 bzw. sin cp bei der Integration 
über die Kugelfläche fort. 
Demnach bleibt nur 
— \ j*i?*n df |" ü(\)n)df = aA x R~ 2 j R 2 da) = 4naA x 
K K 
und daher 
( 8 ) = 47 raAj-(-^Jb div b(Zr — 9 Jb x curl b dr , 
wobei nunmehr die Integrale über den ganzen Außenraum 
zu erstrecken sind. 
Ist insbesondere div D = curl b = 0 und außerdem A x = 0, 
also die Geschwindigkeit im Unendlichen von höherer als 
der zweiten Ordnung translatorisch, so erhält man den 
bekannten, aber, wie es scheint, zuerst von Lagally wirklich 
bewiesenen Satz, daß der Flüssigkeitsdruck einer singularitäten- 
freien translatorischen Strömung auf eine geschlossene Fläche 
die Resultante Null ergibt, ein Moment kann noch übrig bleiben. 
Ich darf hier mitteilen, daß der Beweis dieses Satzes von 
F. Klein in einer Vorlesung als sehr wichtige Aufgabe be- 
zeichnet worden ist. 
Man kannte bisher wohl nur einzelne Beispiele, unter denen 
die translatorische Umströmung der Kugel vom Radius c, be- 
rechnet aus dem Geschwindigkeitspotential 
