A. Korn u. E. Strauß ; Wanderungageschwindigkeit der Ionen. 17 
Auf der rechten Seite steht eine bloße Funktion von — , auf 
a 
der linken Seite eine experimentell bestimmbare Zahl, wir 
können somit aus dieser Gleichung die Unbekannte — für ein 
° a 
Ion berechnen, dem wir die Gestalt eines verlängerten Rota- 
tionsellipsoides beilegen, indem wir es mit einem Ion ver- 
gleichen, dem wir Kugelgestalt zuerteilen. 
Wir werden jetzt zunächst, einer Vermutung Lindemanns 
folgend, das Zn. -Ion als Kugel annehmen und dem Na.-Ion 
die Gestalt eines verlängerten Rotationsellipsoides beilegen. 
Dann istU) 
26 a^_ 32,7 
7 “ 38,3’ G“ 23,05’ 
1. v(^)= 0,630. 
Indem wir in gleicher Weise das K.-Ion als verlängertes 
Rotationsellipsoid annehmen und mit dem Zn. -Ion vergleichen, 
haben wir: 
_ 26^ ^ _ 32,7 
/ ~ 60,7 ’ G ~ 39,15 ’ 
2. t/. = 0,0548. 
Nehmen wir dagegen das Wasserstotf-Ion als Kugel an 
und vergleichen mit ihm das als verlängertes Rotationsellipsoid 
vorausgesetzte Na.-Ion, so folgt: 
/o _ ^9^ ^ _ i _ 
I ~ 38,3 ’ G ~ 23,05 ’ 
3. ,, (i) = 0,843, 
1) Wir entnehmen die Zahlen den „Grundzügen der Elektrochemie“ 
von R. Lüpke (S. 62). 
1905. Sitzungsb. d. math.-pbys. Kl. 
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