A. Föppl: Torsion von runden Stäben. 
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rechte Ebene, die demnach parallel zur Achse geht und die 
Richtung der Verschiebung 0 an dem betrachteten Punkte ent- 
hält. In diesen drei Schnittrichtungen können in der Nachbar- 
schaft des Punktes x, q keine Normalspannungeu übertragen 
werden, da die Dehnungen in den Richtungen der Achse, des 
Radius und der Richtung von D bei dem hier betrachteten 
Formänderungszustande alle drei gleich Null sind. Die Schub- 
spannung im Meridianschnitte sei in zwei Komponenten Tx in 
der Richtung der Achse, und in radialer Richtung zerlegt; 
dann hat man 
wenn mit G der Schubelastizitätsmodul bezeichnet wird. Diesen 
Spannungskomponenten entsprechen in den beiden anderen 
Schnittrichtungen die ihnen zugeordneten, also insbesondere 
eine Schubspannung in der Querschnittsebene von der Grötie Tx, 
die in der Richtung von ü oder kurz gesagt in tangentialer 
Richtung geht. Dagegen fehlt in der Querschnittsebene eine 
in radialer Richtung gehende Schubspannungskomponente, weil 
der rechte Winkel zwischen einer in radialer und einer in 
axialer Richtung gezogenen kleinen Strecke bei der Form- 
änderung ungeändert bleibt. Durch die Angabe der Schub- 
spannung.skomponenten und in der Meridianebene ist daher 
der hier vorliegende Spannungszustand vollständig beschrieben. 
Jetzt läiät sich auch die für die Mantelfläche des Rotations- 
körpers vorgeschriebene und durch die bisherigen Festsetzungen 
noch nicht erfüllte Grenzbedingung in einer Gleichung aus- 
drücken. Damit die Mantelfläche frei von äußeren Kräften 
sei, muß die Resultierende aus Tx und in der Meridianebene 
am Umfange tangential zur Meridiankurve gerichtet sein. Denkt 
man sich die Gleichung der Umrißlinie in der Form 
s = f{x) 
gegeben, so lautet diese Grenzbedingung 
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