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Sitzung der math.-phys. Klasse vom 1. Juli 1905. 
hiiltnis 
von Ringmasse zu 
Kugelmasse ^ ^ IQ |/ ^ = 
1 
Die Konstante h bleibt jedoch unverändert. Da um die Achse 
des Systems vollständige Symmetrie herrscht, ist ohne weiteres 
klar, daß die auf Kugel resj). King ausgeübten Kraftkompo- 
nenten 
X = ^ H cos {nx) da) 
Oberfläche von Kugel (Ring) 
Y fl Ä;'* J cos n y d o) 
Z fl 0* cos n s d o) 
sämtlich gleich Null sind. Dies wird jedoch nicht mehr der 
Fall sein, sobald der Kugelmittelpunkt nicht mehr mit dem 
Ringmittelpunkt, d. h. dem Mittelpunkt des Polarkreises zu- 
sammenfällt. 
b) Kugel und Ring sind nicht konzentrisch. 
Die Grundgleichungen, von denen wir hier ausgehen, 
sind die nämlichen, als im eben behandelten Falle. Es gelten 
wieder die Gleichungen (1) 
A (P = 0 
im Außenraum von Kugel und Ring, und die Gleichungen (2) 
A(p-\- (P = 0 
^ ^ f = 0 
für den Innenraum von Ring und Kugel. Es gelten des 
weiteren die nämlichen Gi’enzbedingungen , und die Glei- 
chungen, welche die Resonnanz der Schwingungen von Kugel 
und King ausdrücken. Ein wesentlicher Unterschied gegen 
') Korn, loc. cit. S. 139. 
