466 Sitzung der math.-phys. Klasse vom 2. Dezember 1905. 
die Gleichgewichtsstöruug vom Fischingerwiiikel aus sich fort- 
setzt. Es dürfte daher auch diese Seiche von 12^/2 Min. 
nur eine vom Tachingersee her erzwungene Schwin- 
gung sein. 
Die Xormalkurve des Tachingersees ist in derjenigen des 
ganzen Sees enthalten. Da aber das Ende der Schwingungs- 
richtung in Au und nicht in Tettenhausen gefunden ist, so 
verzweigt sich die X-Achse und die Xormalkurve erhält gegen 
Au die Gestalt der punktierten Linie (Punkt 15' und 16'). 
Die Anwendung der exakten Theorie wüi'de wieder die Be- 
handlung des gleichen Seentypus wie beim Wagingersee er- 
fordern (Chrystal H. T. S. § 40). Eine Annäherung etwa an 
6 Stücke von Parabeln wird aber hier ungenau, weil die 
Ordinaten infolge der geringen Breite des Sees nur klein sind. 
Es dürfte daher hier die genaue Berechnung der Seicheskon- 
stauten keine besonders gute Übereinstimmung ergeben und 
eine Vorausberechnung der Perioden, wie sie bei regelmäßigen 
Seen möglich ist und wie sie Chrystal und M. Wedderburn 
für den Loch Earn und Treig als Muster für derartige Berech- 
nungen durchgeführt haben,*) würde eventuell nutzlos sein. 
Eine gute Übereinstimmung mit der Beobachtung liefert 
hier die Du Boys’sche Formel, nämlich 12,4 Min. Perioden- 
dauer und dies Ergebnis steht ganz im Einklang mit der 
Chrystalschen Theorie, da unser Tachingersee, obwohl voll- 
ständig konkav, eine z. T. konvexe Xormalkurve hat, und in 
konvex-konkaven Seen, wie es der Genfersee und Loch Xess 
sind, wozu auch der Tachingersee wegen seiner Xormalkurve 
gehört, gibt die Du Boyssche Formel gute Resultate für die 
Periodendauer der uninodalen Seiche, wie Chrystal ausdrück- 
lich erwähnt.^) 
Statt einer binodalen Seiche haben wir also am Waginger- 
Tachingersee 2 uninodale Teilschwingungen. Es mag hier 
besonders nochmal darauf hingewiesen sein, daß die Summe 
i) Zit. S. 457. 
Proc. R. S. 1905 S. 645, zit. S. 457. 
