JF. Lindemann: Über das d’ Älembert’sche Prinzip. 
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Funktionen //& * auszudrücken, so dass sich die letzte Gleichung 
(16) in die beiden Gleichungen 
V ** 
Zj nii v ( = 
i= i dt 
V , 3A 
~,t ‘Pli’ 
v <*»< n 
2j mi v i d t = 0 
i = w -J- 1 
zerlegt; durch Integration der letzten Gleichung findet man 
n 
£ w,- (v* — v?o) = 0 , 
«' = m + 1 
also in der Tat alle V( — 0 für i = m -J- 1, . . . n, sobald die 
Anfangsgeschwindigkeiten verschwinden, w. z. b. w. 
Die erste Reihe der Gleichungen (16) ergibt sich auch, 
wenn man von der Vorstellung ausgeht, dass in jedem Zeit- 
momente das System der Reaktionskräfte sich so verhalten 
muss, als wenn die Bedingungen von der Zeit unabhängig wären. 
Da aber ein Zeitmoment immer nur durch eine unendlich kleine 
Zeit d t, nicht durch die Annahme dt — 0, zu charakterisieren 
ist, so ist diese Vorstellung weniger befriedigend. 
III. Die Bedingungen enthalten neben den Koordinaten der 
bewegten Punkte auch deren Differentialquotienten nach der Zeit. 
Enthalten die Bedingungsgleichungen (2) auch die Kom- 
ponenten x',, y], s'i der Geschwindigkeiten der einzelnen Punkte 
in der Form, dass die linken Seiten als lineare homogene Funk- 
tionen dieser Komponenten erscheinen, d. h. sind sie von der 
Form 
tl 
(17) £ {cpk>x‘i-\- Vk,y'i-\- XkiZ'i) = o für Je = 1, 2, 3, . . . m, 
t = 0 
so bleibt der Ansatz derselbe, wie im ersten Falle, wo nur die 
Koordinaten der bewegten Punkte in den Gleichungen vor- 
kamen. Wir definieren das System der Reaktions- 
kräfte als ein solches, unter dessen Wirkung keine 
Bewegung zu Stande kommt, wenn die Anfangsge- 
schwindigkeiten aller Punkte gleich Null angenommen 
werden. 
