F. Lindemann: Über das d’Alembert’sehe Prinzip. 
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Bleiben wieder die Punkte mit den Indices m + 1, m + 2, ...n 
in Ruhe, so ergibt sich in der früheren Weise: 
rin- m 
Xj vm v, —fj — Xj {-> %‘i + H, y'i + %i z <) ; 
i dt i— i 
es ist also (für i — 1, 2, 3, . . . m), wenn alle verschwinden, 
( 22 ) 
Xj h 
dfk 
3 s'i x'i ) ’ 
Hi=T, h 
lc 
3_fk 
3 Zi 
+ 
3 fk y[\ 
3 y'i yd' 
3 h f[\ 
3**1)' 
wo die Glieder in x‘i, y‘i z\ aus analogen Gründen, wie oben, 
hinzugefügt werden mussten. Hiermit ist die Form der Kom- 
ponenten E t , Hi , Z, bestimmt; und da dieselbe Überlegung für 
irgend n — m feste Punkte Geltung hat, so nehmen wir diese 
Form für alle Indices — in Anspruch. 
Setzen wir umgekehrt die gefundenen Werte E { , H, in 
die Differentialgleichungen (5) ein, so ergibt sich wieder 
V dv < n 
2 j m, Vi df = 0 , 
i— \ 
und durch Integration 
Xj », (vf — v?o) = 0. 
< = ] 
Setzen wir fest, dass v t = v,o sei für i = 1, 2, . . . m (wo- 
durch die m Funktionen X noch nicht spezialisiert sind, da die 
Bahnen der m Punkte noch willkürlich bleiben), so folgt 
n 
Xj nii Vi — 0 , 
i = m -f- 1 
wenn die Anfangsgeschwindigkeiten der übrigen n — m Punkte 
gleich Null waren, also wieder V{ = 0 für i = m+l,w + 2, ...n; 
w. z. b. w. 
