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Sitzung der math.-phys. Klasse vom 5. März 1904. 
Ist insbesondere n — m = 0, so kann man die Umkehrung 
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unserer Forderung offenbar (nie aus den aufgestellten Glei- 
chungen hervorgeht) dahin aussprechen, dass der letzte in 
Ruhe bleibt oder sich mit konstanter Geschwindigkeit 
bewegt, wenn die übrigen n — 1 Punkte sich auf 
Bahnen, die den Bedingungen genügen, mit kon- 
stanten Geschwindigkeiten bewegen. 
Ferner kann es eintreten, dass man einigen (etwa ju) der 
übrigen m Punkte eine verschwindende Anfangsgeschwindigkeit 
erteilen kann, ohne mit den Bedingungsgleichungen in Wider- 
spruch zu kommen; dann genügt es jene umgekehrte Forderung 
dahin auszusprechen, dass n — m -\- /t Punkte in Ruhe 
bleiben, (unter alleiniger Wirkung der Reaktions- 
kräfte), wenn die übrigen m — //Punkte sich auf ent- 
sprechenden Bahnen mit konstanter Geschwindigkeit 
bewegen. 
In allen diesen Fällen bleibt dann, wenn keine anderen 
als die Reaktionskräfte wirken, die lebendige Kraft des Systemes 
stets unveränderlich; diese Forderung umfasst alle Fälle und 
könnte an die Spitze gestellt werden, 1 ) wenn man von energeti- 
schen Prinzipien ausgeht. Will man aber auf die Newton- 
schen Grundbegriffe zurückgehen, so müssen die einzelnen Fälle 
gesondert durch passende, und unser Kausalitätsbedürfnis be- 
friedigende Definitionen erledigt werden. 
IV. Einige Beispiele. 
1. Es handle sich um die Bewegung eines einzelnen 
Punktes, auf den allein die Schwerkraft wirkt; und es sei die 
Bedingung gegeben, dass die Geschwindigkeit konstant (= a ) 
sein soll. Diese Bedingung ist also 
(23) x ,% -f- y ,% -j- z‘ % — a 2 =0. 
x ) Sie würde dann mit Boltzmann’s Definition des Gleichgewichtes 
von bewegten Systemen im Wesentlichen übereinstiinmen. 
