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Sitzung der math.-phys. Klasse vom 5. März 1904. 
also = 1, oder wie oben: 
d 2 x 
dt % 
= 0, 
e> \— 9 + t*j\ = 0- 
Nehmen wir z' = 0, so folgt, da x‘ und y' konstant sein 
müssen, aus (25): z — Konst., und aus der letzten Gleichung (26) 
(26 a ) /ttt J =2(/. 
Sind also a, ß, y die Komponenten der Geschwindigkeit 
zur Zeit t = 0, so bewegt sich der Punkt in einer Horizontal- 
ebene, die durch die Gleichung 
« 2 + ß 2 4- y 2 + a 2 z = 0 
bestimmt wird. Geht man von der Bedingung ju = 1 aus, so 
folgt aus der letzten Gleichung (26): a 1 = 2 g, was mit (26 a ) 
in Übereinstimmung ist; der Fall ist als Grenzfall des allge- 
meinen zu erledigen. 
3. Ist die Bedingungsgleichung in der Form 
(27) 
x‘ 2 -j- y n -j- z‘ 2 -j-ö 1 a; = 0 
gegeben, so erhalten wir 
.(28) 
d % x 
~d¥ = ,u 
d l y 
dt 1 
d 2 z 
dt 2 
= — 9 -f P- 
also z“ = 0, denn /u kann nicht gleich 1 sein; ferner aus (27) 
durch Differenzieren und Eliminieren von x" und z"\ 
(29) 4 a 1 x' — y z‘, 
(dieselbe Gleichung findet man aus dem Satze von der leben- 
digen Kraft), und durch nochmaliges Differenzieren 
a 4 
fJL 
4 
folglich ist ii konstant, und die Gleichungen (28) sind sofort 
integrierbar: 
