F. Lindemann: Über das d’Alembert'sclie Prinzip. 
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x“, y“i, abhängen, ganz verloren. Solche Bedingungsglei- 
chungen allgemeinster Form scheinen in der Mechanik über- 
haupt keine Anwendung zu finden. 
Kommt neben den Geschwindigkeiten auch die Zeit in den 
Bedingungen explicite vor, so lassen sich leicht entsprechende 
Überlegungen anwenden, wie sie oben unter II. durchgeführt 
wurden. Ebenso übersieht man sofort, wie sich die Verhält- 
nisse gestalten, wenn von den Bedingungsgleichungen einige 
von der ersten, andere von der zweiten, wieder andere von 
der dritten Form vorausgesetzt werden. Auch die für die 
Mechanik zunächst bedeutungslosen Fälle, wo dritte und höhere 
Differentialquotienten in den Bedingungen Vorkommen, gestatten 
eine analoge Behandlung. 
Setzt man die Ausdrücke (21) bezw. (22) in die Gleichungen 
(4) ein, so ergeben sich Gleichungen von der gewöhnlichen Form 
d" 1 Xi -y | V^ 1 3 fk 
/t, 7F =Ii+ r‘3^ 
wenn man 
/Ui = nii — £ h 
k 
*fk 1 
3 x'i x’i 
setzt. Die Punkte bewegen sich demnach so, als wenn ihre 
scheinbare Masse fit von der wirklichen Masse m,- und von ihrem 
Orte und ihren Geschwindigkeiten abhinge. Wenn man also in 
der neueren Theorie der Elektronen dazu geführt wurde, die 
Masse als veränderlich zu denken, so kann dies dadurch ver- 
anlasst sein, dass die Bewegung unter Bedingungen erfolgt, 
deren analytische Formulierung die Benutzung der Geschwindig- 
keitskomponenten erfordert. 
