A. Voss: Über unendlich kleine Deformationen. 
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voraus, so wird /t = e konst und die Komponenten der Ver- 
schiebung sind einfach der Grösse des Längenelements an der 
betreffenden Stelle proportional, die Funktion X hat den Wert 
i 3 lQ g e 
* du ' 
Ist aber das System der Kurven v = konst aus Minimal- 
kurven der Fläche gebildet, was freilich nur bei imaginären 
Verschiebungen möglich ist, so gilt die vorstehende Betrach- 
tung nicht mehr, weil diese Kurven kein Orthogonalsystem 
besitzen. Durch Einführung der zweiten Schar von Minimal- 
kurven u = konst erhält man jetzt für die Bedingungen einer 
konformen Deformation 
L — — = 0> £ — — = o 
3 u 3 u 3 v 3 v 
dx d s dx d t 
du d V dv du 
) ==*/> 
w r elclie durch den Ansatz 
„ dx , dx 
£ = ,n b v , etc. 
‘du ' dv' 
zu befriedigen sind. Hieraus folgt aber 
t 3 -= 0 , f 3 -t- = 0 , 
daher ist die allgemeine Lösung 
i = U s A + r >± 
du dv 
nebst den analogen Werten für rj, f, und für X folgt 
x= i f um +3 (m 
f \ du d V J 
Im allgemeinen erhält man hier selbstverständlich nur die 
isothermen Systeme wieder. Aber hievon abgesehen ist es auch 
noch zulässig, z. B. die willkürliche Funktion V von v gleich 
Null zu setzen; man hat dann eine Verschiebung längs 
der Minimalkurve. Nur in dem Falle, wo die Funktion X 
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