210 Sitzung cler math-phys. Klasse vom 2. Juli 1904. 
gnügen, als denjenigen, welche den richtigen am nächsten 
kommen. 
Das Verhalten des Chroms. 
Das Chrom ist von Hittorf so eingehend studiert worden, 
dass etwas wesentlich Neues über das Verhalten dieses Metalles 
nicht zu sagen ist. Wenn wir trotzdem unsere Messungen 
im Nachfolgenden anführen, so geschieht dies deshalb, um 
Vergleichswerte für die Zahlen der übrigen von uns unter- 
suchten Metalle zu haben. Wir benutzten Chi-omstücke von 
im allgemeinen parallelepipedischer Form, die aus grösseren 
Stücken nach den Hexaederflächen herausgespalten wurden. 
Drei von solch frischen Spaltungsstücken zeigten, gegen normal 
Kaliumchloridlösung gemessen, Potentialsprünge von — 0,24, 
— 0,43, — 0,36 Volt. 
Diese Differenzen an frischen Stücken, die schon Hittorf 
bemerkt hat, rühren wahrscheinlich von der Oberflächen- 
beschaffenheit her. Die Spaltbarkeit des Chroms ist eine ziem- 
lich unvollkommene und lassen sich gute, hexaedrische Spal- 
tungsstücke daher kaum erhalten. Es ist nicht unwahrschein- 
lich, dass auf verschiedenen Formen der Kristalle die Potential- 
sprünge verschieden sind, wie dies schon von Bäckström 1 ) bei 
dem ebenfalls regulär kristallisierenden Magneteisen vermutet 
wurde. Der Beweis hiefür dürfte allerdings sehr schwer zu 
erbringen sein, weil ja eine Kristallfläche beim Lösungsprozess 
sich sofort mit einer Unzahl von Atzfiguren überzieht, deren 
Flächen den verschiedenartigsten Richtungen im Kristall ent- 
sprechen. Wir haben diesen Gedanken bis jetzt noch nicht 
weiter verfolgt. 
Es schien uns wünschenswert zunächst experimentell fest- 
zustellen, dass die Aktivierung bezw. Passivierung auf der 
Metalloberfläche nur lokal erfolgt. Dass Chromstücke aus 
einer Schmelze verschiedene Potentiale zeigen, hat schon Hittorf 
bemerkt; ein von uns untersuchtes Stück von etwa 0,5 cm 
•) Översigt af k. Vetenskaps, Akademien» Förkandlingar, Bd.45, 1888. 
