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E. Grossmann 
Reaktionszeit und H die Helligkeitsgleichung, beide als Kor- 
rektionen angesetzt, letztere für 06', so ist 
(Rs — secd = Ts + Hs secd — {Tt — y H sec 
— Fs)rsecd = „ , „ , „ „ „ 
j^riroo 
{Kr 0 UC 
IKrO OC 
\KrWUC. 
ln guter Übereinstimmung aller Beobachtungen von 1908 
bis 1915 findet sich 
r = 4?6770 — OfOOOOb {T — 7'».0). 
Der kleine Temperaturkoeffizient ist offenbar reell; er be- 
findet sich auch in guter Übereinstimmung mit dem Werte, 
der sich aus den Temperaturkoeffizienten von Messing (Fern- 
rohr) und Stahl (Schraube) ergibt. Fortschreitende Fehler der 
Schraube zeigen sich nicht. Ferner folgt: 
V — Ft -f- 0.5615 (Ft = 10.0 gesetzt) 
AH= Hs — + 0f0072 
g — — 0?0028 sec d. 
Es zeigen sich also nur Spuren von persönlichen Fehlern 
angedeutet. 
Aus Fs und Vi und den Einzelsignalen ergeben sich jetzt 
die Lagen der Kontaktstellen. Zwischen diesen und den mehr- 
fach mit Hilfe eines Relais bestimmten Stellen findet volle 
Übereinstimmung statt. 
Die Reduktion der Beobachtungen auf den scheinbaren 
Ort wurde für jeden Stern streng nach der Besselschen Formel 
durchgeführt, denn da die Reduktionselemente stets nur klein 
waren, machte dieses nicht mehr Mühe als die Anwendung 
von Differentialformeln; die Reduktionen auf den mittleren Ort 
(1910.0) wurden jedoch mit Hilfe solcher gerechnet, wobei 
wenn nötig die Glieder 2. Ordnung berücksichtigt wurden. 
Für die Bestimmung der Unbekannten wurde jede Gruppe 
als einheitliches Ganze behandelt, denn nur dadurch wurde der 
Bedingung genügt, dafi die Fehlerquadrate ein Minimum bilden. 
Nehmen wir in erster Annäherung an, dafi die Instrumental- 
