über abnorme Hörbarkeit. 
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^ H.)' 
H„ die im Niveau z — 0 errichtete Höhe der polytropen 
Atmosphäre. Daraus folgt für die Schallgeschwindigkeit der Gang 
c = V;.RT=c,y = = 
Denn die quadratischen Glieder können mit genügender 
Genauigkeit vernachlässigt werden. Setzen wir weiter die Wind- 
geschwindigkeit linear mit Höhe an in der Form 
= az), 
so folgt 
az)smi Ca{\—ßz) 
O) O = ^ ^ : . 
{iVq a Sin i — Cq p) sin i 
Haben wir es nur mit nahezu horizontal streichenden 
Strahlen zu tun, so kann sini = l gesetzt werden 
..s ^ _ ^<^0 + gp + K« — Coß)z 
^ w,a-cj 
und da die Gradienten kleine und entgegen gerichtete Größen 
sind, folgt schließlich mit hinreichender Genauigkeit 
7 ) 
^<^0 + gp 
— Coß' 
Je nachdem w^a^c^ß überwiegt die Wind- oder die 
Temperaturverteilung, ist der Krümmungsradius nach unten 
oder nach oben gerichtet. Bereits schwache Windzunahme 
nach oben kann die Temperaturabnahme kompensieren. Denn 
zu dem starken Temperaturgradienten 0,85°|ioow*, n = 3, ge- 
hört ein Hh von rund 33000 ni, ß = • Für den kom- 
pensierenden Windgradienten ergibt sich iv^a = 
Eine Windzunahnie von nur 5 m pro Kilometer würde bereits 
einen geradlinigen Strahl liefern. 
Formel 6) gilt für das Verhalten des Strahles in Wind- 
richtung; in der entgegengesetzten Richtung haben wir mit 
