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R. Emden 
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lieg. Vorzeichen anzusetzen; die beiden Gradienten unterstützen 
sich, wodurch sich stark gekrümmte Strahlen ergeben können. 
Auf gleichmäiäigen Wind können wir durch a = 0 spezialisieren. 
Die Kurve, deren Krümmungsradien 
durch 5) dargestellt werden, kann auch auf 
folgendem Wege entwickelt werden (Fig. 2). 
Wir betrachten 2 aufeinander folgende dünne 
Schichten von der Dicke ds. Zwei aufein- 
ander folgende Wellennormalen AB und 
BC von der Länge ds bilden mit der Ver- 
tikalen die Winkel i und i 4- d l. Die Figur 
liefert die Beziehungen 
ds W 
Fig. 2 
ds = — od(p = — odi = 
o war = — 
Daraus folgt 
dW 
W 
cosidi 
sin i 
dW 
ds 
sm^. 
und schließlich 
8 ) 
^ ^ ; ■+■ w = konst. = A. 
Sln^ sin J 
Für tv = 0 ergibt sich Gl. 2). Diese Gleichung liefert 
das Brechungsgesetz, falls Schallgeschwindigkeit und Wind- 
geschwindigkeit gleichzeitig sich ändern. 
Der Kurvenzug, der durch die Gl. 8) definiert ist, wird 
gebildet durch die aufeinander folgenden Elemente der Wellen- 
normalen und darf nicht mit dem Strahle, dem Wege des 
Energietransportes, der für unser Problem in erster Linie in 
Betracht kommt, verwechselt werden. Jeder Wind trennt 
Normalengang und Strahlengang. Dies läßt sich am einfachsten 
durchblicken, wenn eine ebene Welle, die bei konstantem Winde 
vertikal nach oben geht, vorliegt. Die Ebene bleibt sich par- 
allel, alle Normalenelemente sind vertikal gestellt; aber durch 
den Wind getragen verschieben sich die Ebenen in sich selbst, 
und jedes Ebenenelement verschiebt sich auf einer Geraden, 
dem Strahle, die in Windrichtung um den Winkel i'\ tgi" = -;■ 
0 
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