über abnorme Hörbarkeit. 
119 
geneigt ist. (In diesem Falle lassen sich die Elemente der 
zusammengehörigen Elemente der Wellennormalen nicht mehr 
zu Bahnen zusammensetzen.) 
Um in dem allgemeinen Falle 
den Zusammenhang zwischen Nor- 
male und Strahl, sowie die Strahl- 
gleichung festzustellen, leiten wir 
das Brechungsgesetz 8) nochmals 
ab für den Übergang zwischen 
2 Schichten I und II, wobei in 
jeder Schicht konstante Geschwin- 
digkeiten c und tv, herrschen 
sollen, die sich an der Berüh- 
rungsstelle sprungweise ändern 
(Fig.,3). 
In diesem Falle kann die Schicht I auch als ruhend ange- 
nommen werden. 
Eine ebene Welle OÄ falle unter einem Winkel i ein; 
ihre Geschwindigkeit sei AB = Cq. ln der Schicht II schlagen 
wir mit der herrschenden Geschwindigkeit OC = c um 0 einen 
Kreis, gehen von B um die Strecke BD = iv dem Winde ent- 
gegen und legen von B die Tangente an den Kreis; der Be- 
rührungspunkt sei E. (Fällt der Punkt D in den Kreis, also 
links von c, so ist die Tangente nicht mehr möglich, und es 
tritt Totalreflexion ein.) Nach Ablauf der Zeit 1 hat sich unter 
Einfluß des Windes 1)1)' parallel mit sich selbst nach BB' 
verschoben. BB' stellt die gebrochene Wellenfront dar, die 
Wellennormale N, die Verlängerung von OE, bildet mit der 
Vertikalen den Winkel i‘, und die Konstruktion gibt das 
Brechungsgesetz der Normalen 
. - ^ - ■ 7 -p = -5'’ T = konst. 
sin i sin ^ 
Da die linke Seite der Gleichung konstant bleibt, wenn 
wir c und iv beliebig ändern, und iv die Relativgeschwindig- 
keit der Schicht II gegen die Schicht I bedeutet, haben wir 
