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R. Emden 
auch bei dem Durchgang durch beliebig viele Schichten wie 
derum Gl. 8) 
c c 
8) -7 — r; IV = -r~ -f n\ = konst. = Ä. 
smi sini " 
(Grenzen 2 gleich temperierte Schichten, c = c^, anein- 
ander, so tritt Totalreflexion ein, wenn w — Wn '> c \ 
” Vsin t J 
wird. Für flach einfallende Wellen genügen dazu bereits kleine, 
sprungweise Änderungen der Windgeschwindigkeit, für i = 80® 
schon iv — 2 (’o = 5“/sec. Solche akustische Schlieren, hervor- 
gebracht durch aneinander grenzende Konvektionsströme, können 
in der stark durchmischten Gewitteratmosphäre wesentlich zum 
Rollen des Donners beitragen.) 
Den zur Normalen N gehörigen Strahl S zu Anden gehen 
wir von U in Richtung des Windes um die Strecke tv vor- 
wärts, treffen die Wellenfront in F und erhalten durch OF 
den Strahl S, {OF = OE -f- FF = c 4- <«-’)> der mit der Ver- 
tikalen den Winkel bildet. Die Figur und Gl. 8) ergeben 
csini' c- F (Ä — w)w 
9) tg i = n — = — 7 — - - . 
ccosi cy{Ä — tc)- — c^ 
Somit erhalten wir die Differentialgleichungen 
für die Normalen 
10 ) 
11 ) 
dx 
= tcri' = 
ViA — ivf 
für die Strahlen 
F {^ — <<■) 
c Y(Ä — ny — 
tv = rCo(l -f a^); c = c„(l — ßs); ß = 
dx 
V" = tge = 
ds ° 
2M,ß 
Beide Gleichungen lassen sich leicht integrieren, falls wir in 
w und c Glieder mit^^ J 1 vernachlässigen. Den Anfangs- 
punkt der Koordinaten verlegen wir in die horizontale Stelle 
