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K. Glitscher 
szissenaclise der Figur aufgetragen sind, auf einen 
Papierstreifen überträgt und Ha an das erste Haupt- 
maxinuun a schiebt, findet man, daü gleichzeitig auch 
Hß, Hy und Hf, auf die besonders h er v o r t r e t e n d e n 
Maxima ß, y und d fallen. Die Hauptbuckel sind noch von 
Nebenbuckeln begleitet. Legt man Ha an den Neben- 
buckel a' von a, so koinzidieren Hß und Hy mit ß‘ und y‘. 
Man könnte vielleicht noch eine dritte Gruppe von Buckeln n", 
ß", y“ mit den entsprechenden Abständen der Balmer-Linien 
feststellen. Ferner sind in der Figur eine Anzahl von Buckeln 
durch Klammern zu Paaren zusammengefaßt, die ziemlich 
genau die Schwingungsdifferenz i/,- — Aff = A^ 
aufweisen, wobei Af= 109675 die Rydbergsche Zahl bedeutet. 
Unsere Figur bricht bei r = 27 400 Schwingungszahlen ab. 
AVo die wirkliche Grenze liegt, ist nicht festgestellt. Die vor- 
liegenden Erfahrungen scheinen der durch unsere Figur nahe 
gelegten Annahme nicht zu widersprechen, daß die Grenze 
des Viel linienspektr ums in ähnlicher Weise gegenüber der 
des Bahner- Spektrums nach Violett verschoben ist wie die 
Intensitätsmaxima gegen die Balmer-Linien; sie liegt dann 
ungefähr bei v — 28900. Freilich werden von Watson auch 
noch einige Linien mit Schwingungszahlen bis zu v = 40000 
gemessen, die aber außer Zusammenhang mit unserer Figur 
als kleine Einzelerhebungen erscheinen würden und deshalb 
nicht auftfezeichnet sind. Sie können auch nicht mit Sicherheit 
dem Wasserstoff zugeschrieben werden. Arnes und Dufour') 
finden keine Linie über v = 27400. 
Nach all dem scheint ein Zusammenhang zwischen dem 
Balmer- und Viellinienspektrum zu bestehen. Formelmäßig 
lassen sich vorstehende Gesetzmäßigkeiten durch den Ansatz 
wiedergeben. Hierin bedeutet X eine Zahl, die etwa zwischen 
') Kaysers Handbuch d. Spekti'. V, S. 503. 
