Zur Quantentheorie der Spektrallinien etc. 
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Atomvolumen zunehmen. Es ist sehr bemerkenswert, daß 
unsere Theorie hiervon Rechenschaft gibt, indem p 
bei uns proportional mit ist; in der Tat kann bei 
flächenhafter Ausbildung des Atoms als Maß für das Atom- 
volumen gelten. 
Auch die allgemeinen Intensitätsverhältnisse passen 
zu un.serer Auffassung; In jeder Serie nimmt die Intensität mit 
wachsender Nummer der Linie ab, entsprechend der Anschauung, 
wonach zunehmende Exzentrizität der Bahn (zunehmendes n‘) 
abnehmende Wahrscheinlichkeit bedeutet. Ferner nimmt die 
Intensität im allgemeinen ab in der Reihenfolge Hauptserie, 
I. Nebenserie, Bergmann-Serie, entsprechend der weiteren An- 
schauung, daß zunehmende Größe der Bahn (zunehmendes n) 
gleichfalls mit abnehmender Wahrscheinlichkeit verbunden ist. 
Auch die Erregungsbedingungen für die einzelnen Serien 
passen in unser Bild: Der j9-Term tritt am leichtesten auf — 
da bei ihm w = 2 sein soll, braucht das Elektron hier am 
wenigsten weit vom Kern entfernt zu werden ; der (7-Tei-m ver- 
langt stärkere Anregung, z. B. höhere Temperaturen — wegen 
w = 3 muß das Elektron weiter entfernt werden; am schwersten 
wird der 5-Term verwirklicht — ■ hier muß wegen w = 4 der 
Atomverband am stärksten gestört werden. 
Wenn das Ziel unserer Theorie numerisch erreicht wäre, 
Avürden sich die 6 Konstanten p, Ji, d, d, h, ß, die Ritz zur 
Darstellung der drei Serienterme benötigt und die bei ihm als 
frei verfügbare Parameter gelten, durch die eine Zahl ^ 
ßj 
universell ausdrücken lassen ; aus jeder von ihnen ließen sich 
die übrigen fünf theoreti.sch berechnen. Die Formeln unserer 
Theorie sind einkonstantig, die der WasserstofFspektren 
waren sogar nullkonstantig. Indessen erweist sich die 
Theorie in ihrer gegenwärtigen Fassung noch nicht als nume- 
risch brauchbar. 
In § 4 wird die Theorie vervollständigt durch Berück- 
sichtigung des magnetischen Einflusses, den der umlaufende 
innere Elektronenring auf das äußere Elektron ausübt. Praktisch 
