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A. Sommerfeld 
sclaeint dieser Einfluß nicht von Belang zu sein. Methodisch 
ist er insofern interessant, als er Anlaß gibt, Kräfte, die kein 
Potential haben, der kanonischen Form der Bewegunofsgleich- 
ungen anzupassen. Hierzu wird eine über den besonderen 
Zweck hinausgehende, von Herglotz herrührende Methode 
mitgeteilt. 
In § 5 wird versucht, die Theorie der Röntgen-Spektren 
durch Berücksichtigung des wirklichen Atomfeldes zu vervoll- 
ständigen. Hierbei kommt der allgemeine Gegensatz zwischen 
optischen und Röntgen-Spektren — Atomäußeres und Atom- 
inneres — zur vollen Geltung. Der Elektronenring (Radius a), 
dessen Atomfeld die WasserstoflP-Ahnlichkeit beeinträchtigt, ist 
jetzt ein äußerer Ring. Das Atomfeld wird daher jetzt nach 
absteigenden (früher nach aufsteigenden) Potenzen von a in 
eine Kugelfunktionenreihe entwickelt. Die Korrektionen, die 
in den verschiedenen Näherungen an der Spektralformel anzu- 
bringen sind, ordnen sich jetzt nach Potenzen von (früher 
0/ 
nach Potenzen von ). Die Ganzzahligkeit des Termnenners, 
flj 
die bei dem K- und X-Term erfahrungsgemäß noch vollkom- 
men ist, wird bei den höheren Termen durch das Atomfeld 
mehr und mehr gestört. Außerdem tritt zu dem Energieaus- 
druck ein Zusatzglied hinzu, welches das Potential des äußeren 
Ringes in dessen Mittelpunkt bedeutet. Man kann in diesem 
Zusatzgliede eine Andeutung dafür sehen, daß das Kombina- 
tionsprinzip im Gebiete der Röntgen-Spektren (wenigstens in 
seiner einfachsten, von der Optik her geläufigen Form) tat- 
sächlich nicht gilt, während es im optischen Gebiete, wo ein 
solches Zusatzglied fehlt, als strenges Naturge.setz zu herr- 
schen scheint. Indessen sind die Betrachtungen dieses letzten 
Paragraphen weit davon entfernt, endgültige Vorschriften zur 
numerischen Berechnung der Wasserstoff-unähnlichen Röntgen- 
Spektren liefern zu wollen. 
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