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A. Sommerfeld 
Es muß nämlich möglich sein, eine dem Quantum w = 0 ent- 
sprechende Anfangshahn mit den Koordinaten q so zu 
wählen, daß für diese 
SPodq = () 
wird (vgl. Akad. I, p. 429, Ann. I, p. 9). Ist letzteres nicht der 
Fall, so sollte in (1) p — p^ an die Stelle von p treten; ins- 
besondere ginge dann (2) über in 
(3) 2 7i{jp — p^ = nh. 
Ein Brief Schwarzschilds vom 21, März 1916 zeigt, daß 
er diese Verallgemeinerung des Quantenansatzes im Falle der 
relativistischen Kepler- Ellipse reiflich überlegt hat. Er schrieb 
mir darüber: ,Da die untere Grenze von p nicht Null, sondern 
ist, so scheint mir, daß' die quantenhaft ausgezeichneten 
c 
Werte von p gleich 
e® nh 
c 271 
zu setzen sind. Das ändert die Dubletts nicht, verdirbt aber 
die Balmersche Formel.“ In meiner Annalenarheit II § 6 habe 
ich bereits ausgeführt, wie treffend der Sachverhalt durch diese 
kurzen Worte Schwarzschilds gekennzeichnet wird: Die Spektral- 
formel, die aus dem Quantenansatz (3) folgt, liefert dieselbe 
Feinstruktur wie diejenige, die ich aus dem Ansatz (2) heraus 
gefolgert hatte ; aber sie gibt für die absoluten Wellenzahlen 
Werte, die nicht nur von der Balmerschen Formel, sondern 
auch von den neuesten sehr genauen Messungen von Paschen 
in völlig unzulässiger Weise abweichen. 
Der Quantenansatz (3) tritt auch — und zwar in beson- 
ders eindringlicher und systematischer Form — in Plancks 
Strukturtheorie des Phasenraumes Q auf. Während Planck im 
übrigen meine Resultate bezüglich der relativistischen Kepler- 
Ellipse von seinem Standpunkte aus bestätigt, betont er zum 
Schluß von § 11 die Abweichung zwischen seiner mit (3) iden- 
1) Ann. d. l’liys. 50, p. 285, 191G. 
