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A. Sommerfeld 
(4) maco^ = % 
folgt indessen 
o) wächst also mit abnehmendem a nur in solchem Grade an, 
daß in der Grenze Lim p = 0 gilt. 
b) Kreisbewegung mit Relativität bei ruhendem 
Kern. Wir wollen jetzt berücksichtigen, daß m mit der An- 
näherung an die Lichtgeschwindigkeit oo wird 
7)1 
ß = 
ao) 
c 
zugleich aber so tun, als ob die Kernmasse M trotzdem grob 
gegen m bliebe, d. h. von der Mitbewegung des Kerns ab- 
sehen. Dann w'ürde gelten 
))if^cßa 
und wegen des dynamischen Gleichgewichts (vgl. (4)): 
(4 a) 
nif^cßa _ c® 
V^i — ~ (^ß‘ 
Aus den beiden letzten Gleichungen folgt allgemein 
P = 
cß' 
also im Besonderen für a = 0, wo nach (4a) ß = \ wird: 
Lim p^ = 
c) Kreisbewegung mit Relativität und Mitbewegung 
des Kerns. Wir berücksichtigen jetzt, dab sich in Wirklich- 
keit Elektron und Kern um den Schwerpunkt bewegen und 
wollen annehinen, dab sie dabei dauernd einander diametral 
gegenüber stehen (vgl. hierzu den Schlub dieses Paragraphen). 
