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A. Sommerfeld 
Hieraus bei’echnet man leicht 
1 
ml 
Ml 1 — ß^- 
Mithin wird in der Grenze für ß = 1: 
( 10 ) 
M = 
3L 
m„ 
Vi — £2 V]—ß^ 
= m. 
Das ursprüngliche Üherwiegen der Kernmasse 31 macht 
also hei der Annäherung an die Lichtgeschwindigkeit einer 
völligen Gleichheit von Kern- und Elektronenmasse Platz. 
Aus (9) folgt nun in der Grenze für /d = 1 (in der natürlich 
auch a = 0, Ä = 0 wird) : 
(11) Li„.p = i| = f. 
Das Grenzmoment ist somit auf die Hälfte seines Wertes 
hei der inkonsequenten Betrachtung h) heruntergesetzt, und 
die scheinbar unüberschreitbare relativistische Grenze ist 
durchbrochen. 
Dabei ist zu beachten, daü Avir in c) eine ganz spezielle 
Art des Grenzübergangs ausgeführt haben, indem wir uns auf 
Kreisbahnen beschränkten. Würden Avir mit elliptischen oder 
mit den schon genannten spiraligen Bahnen zur Grenze ß = 1 
übergehen, so Avürden wir vermutlich andere Grenzwerte finden, 
bei denen der Wert^^ = - möglicher Weise noch weiter unter- 
c 
schritten werden Avürde. Leider lassen sich solche allgemei- 
neren Bahnen in Strenge unter Berücksichtigung der Mit- 
hewegung des Kerns kaum behandeln. Die ScliAvierigkeit liegt 
darin, daß für die jeAveilige elektrodynamische Kraft nicht die 
(vom Schwerpunkts-System aus beurteilten) gleichzeitigen Lagen, 
sondern gewisse um die Latenzzeit retardierte frühere Lagen 
in Betracht kommen und daß zu dem von der gegenseitigen 
Lage herrührenden Bestandteil der Kraft noch ein GescliAvindig- 
keits- und Be.schleunigungs-Bestandteil hinzukommt. 
