Zur Quantentheorie der Spektrallinien etc. 
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Sogar die unter c) gegebene Behandlung der einfachen 
Kreisbewegung kann von diesem Standpunkte aus nicht als 
exakt bestehen. Nicht nur haben wir die (bei der Annähe- 
rung der Massen zunehmende) gegenseitige Masse vernach- 
lässigt, sondern wir haben auch hier die (bei der Annäherung 
an die Lichtgeschwindigkeit immer stärker ins Gewicht fallende) 
Retardierung der Anziehungskraft bei Seite gelassen, der zu- 
folge die unter c) vorausgesetzte, dauernd diametrale Stellung 
der beiden Massen gar nicht ohne weiteres möglich ist. Hier- 
v 
durch wird das quantitative Resultat Lim p = ^ allerdings 
erschüttert, nicht aber, wie mir scheint, das qualitative Resultat, 
auf das es uns allein ankommt: daß die Grenze = unter- 
“ c 
schritten werden kann und daß daher der Quantenansatz (3) 
nicht verbindlich ist. Der Quantenansatz (2), der als untere 
Grenze des Impulsmoments Lim ^ = 0 voraussetzt, kann durch 
die Messungen an der Balmerschen Serie demgegenüber als 
experimentell bestätigt gelten. 
§ 2. Das M-Dublett und die Nomenklatur der Röntgen-Spektren. 
Aus meiner Theorie der Feinstruktur wasserstoff-ähnlicher 
Linien geht hervor, daß der in der Theorie der Röntgen- 
Spektren auftretende L-Term 
L = 
ly 
(N = Rydberg-Frequenz, = Ordnungszahl des Elementes, 
l = Kernladungs-Charakteristik) doppelt ist, weil sein Nenner 2 
auf zweierlei Arten entstehen kann 
2 = 2-t-0=l-l-l. 
Die vorstehende Formel für den L-Term ist nämlich nicht 
vollständig; es sind zu ihr weitere Glieder, Relativitäts-Kor- 
rektionen, hinzuzufügen, die mit c = co verschwinden, aber 
die bei großem Z keineswegs zu vernachlässigem sind. Diese 
